Импульсная и цифровая полупроводниковая техника базируется на работе биполярного транзистора в качестве бесконтактного ключа. Качество транзисторного ключа оценивается по остаточному напряжению на открытом транзисторе и остаточному току транзистора в закрытом состоянии. Построение ключевой схемы аналогично усилительному каскаду. Наибольшее распространение получили схемы с общим эмиттером (Рис.68).
Рис. 68. Схема транзисторного ключа и вольтамперные характеристики транзистора.
Анализ работы ключа можно провести с использованием семейства вольт-амперных характеристик и линии нагрузки. На Рис. 68 линия аб – линия нагрузки по постоянному току. Она описывается соотношением:
U кэ = - (E к – I к R к) (8.1)
Режим запирания (отсечки) осуществляется подачей на вход транзистора напряжения положительной полярности. При этом эмиттерный переход запирается (U бэ > 0, Iэ = 0). Через переход база-коллектор протекает тепловой ток I ко. Закрытому состоянию соответствует точка М з.
Величину запирающего напряжения выбирают такой, чтобы обеспечить условие:
|
|
U бэ = U вх. зап - I ко R б > 0
Режим открытого состояния достигается изменением полярности входного напряжения (U вх < 0) и заданием соответствующего тока базы (точка М о).
Положим, что при U вх < 0 ток базы будет увеличиваться постепенно. Ему будет соответствовать увеличение I к и рабочая точка будет смещаться по линии нагрузки от М з вверх. U кэ постепенно снижается. До граничного тока базы I бг сохраняется зависимость
I к = bст I б + (1 +bст) I ко» bст I б (8.2)
где bст - статический коэффициент передачи тока (а не дифференциальный b, действительный при малых входных сигналах). В точке Мо при токе I бг через транзистор протекает ток
I к = (E к – D U кэ отк)/ R к» E к / R к (8.3)
где D U кэ отк - остаточное напряжение на транзисторе (оно должно быть от 0,05 до 1,0 В). Граничное значение тока базы будет равно
I бг = I к / b = E к / (bст R к) (8.4)
При дальнейшем увеличении I б напряжение D U кэ не снижается. Режим работы транзистора при I б > I бг называется насыщением, а величину s = I б / I бг называют коэффициентом насыщения. В режиме насыщения ток базы будет равен I б = s I к /bст, где s может составлять от 1,5 до 3,0.
Рассмотрим процессы, происходящие в ключевой схеме (см. Рис. 69). На интервале времени t 0 – t 1 транзистор заперт. I б и I к определяются тепловым током I ко. Напряжение на транзисторе равно U кэ = - (E к - I ко R к). С момента времени t 1 начинается открытие транзистора. Характер изменения i к и u кэ отличается от входного сигнала. Это обусловлено инерционностью транзистора. Можно считать, что i к и u кэ изменяются по экспоненте. Тогда
tв = tb + tк (8.5)
|
|
где tв - постоянная времени; t b - эквивалентная постоянная времени транзистора; t к = C к R к; C к - интегральная (для большого сигнала) емкость коллекторного перехода. Если считать, что кривая тока базы имеет прямоугольную форму
I б отп = U вх отп / R б > I бг, (8.7)
то i к будет меняться по закону
i к (t) = bст I б отп (1 - e – t /t в) (8.8)
Ток коллектора i к стремится к величине bст I б отп > E к / R к, но достигнув значения I к = E к / R к, он перестает изменяться. Длительность переднего фронта импульса тока I к равна:
(8.9)
где: I к макс/bст = I бг; I б отп = s I бг.
Очевидно, что длительность фронта сокращается с ростом коэффициента насыщения.
По окончании отпирающего сигнала на базе, на вход транзисторного ключа вновь поступает положительное запирающее напряжение. При этом создается задержка в запирании, обусловленная процессом рассасывания избыточных носителей заряда. По этой причине ток I к остается постоянным. Рассасывание носителей заряда идет и по цепи базы за счет обратного тока базы I б обр, вызванного запирающим напряжением. Обратный ток базы ограничен R б. Время рассасывания t р также зависит от коэффициента насыщения s:
|
равная времени жизни неосновных
носителей заряда в режиме насыщения (t'b» tb/2). При переходе в активный режим i к падает, U кэ растет. Этот процесс называется процессом среза (формирование заднего фронта импульса)
(8.10)
Времена t ф. t р и t с характеризуют быстродействие транзисторного ключа. Они зависят от частотных свойств транзистора и параметров импульса базового тока. Их величина – от долей до единиц микросекунд.
В интегральных микросхемах используются кремниевые транзисторы. У них малый тепловой ток I ко, поэтому запирание транзистора возможно при U вх зап. = U б = 0. Это позволяет исключить источник запирающего напряжения.
С ростом частоты свойства транзистора ухудшаются. Первая причина – инерционность процесса диффузии, обусловленного движением дырок через базу к коллектору. Это приводит к снижению коэффициентов передачи тока, причем в схеме с ОЭ частотные свойства хуже, чем в схеме с ОБ. При снижении коэффициента усиления на 3 дб получим предельную частоту.
Второй причиной ухудшения усилительных свойств транзистора является наличие емкости коллекторного перехода С к = С зар. Она шунтирует сопротивление (r б + R н).
У транзисторов с широкой базой частотные свойства в основном определяются диффузионным процессом, т.е. параметром f h21. С уменьшением толщины базы частотные свойства улучшаются, но затем начинает сильно сказываться растущее сопротивление r б. Имеется предельная частота f макс, на которой транзистор теряет свои усилительные свойства.