Если в качестве примеси использовать индий, атомы которого трехвалентны, то характер проводимости полупроводника меняется. Теперь для образования нормальных парно-электронных связей с соседями атому индия не достает электрона. В результате образуется дырка. Число дырок в кристалле равно числу атомов примеси. Такого рода примеси называют акцепторными (принимающими). При наличии электрического поля дырки перемешаются по полю и возникает дырочная проводимость. Полупроводники с преобладанием дырочкой проводимости над электронной называют полупроводниками р-типа (от слова positive — положительный).
Удельная электрическая проводимость полупроводников определяется концентрацией свободных носителей заряда и их подвижностью. Подвижность носителей заряда ц определяется их эффективной массой, скоростью и частотой столкновений с узлами и дефектами кристаллической решетки и в целом слабо зависит от температуры. Поэтому на характер зависимости электропроводности полупроводников от температуры основное влияние оказывает концентрация носителей заряда.
При комнатной температуре концентрация примесных носителей заряда преобладает над собственной. При дальнейшем повышении температуры происходит истощение примеси, т. е. все валентные электроны примеси переходят в зону проводимости и рост проводимости прекращается. Проводимость остается постоянной до тех пор, пока температура не повысится настолько, что тепловой энергии станет достаточно, чтобы собственные электроны могли перейти в зону проводимости Wc, преодолев запретную зону ΔW. Благодаря этому переходу концентрация носителей заряда начнет резко возрастать за счет собственных электронов. Концентрация собственных атомов полупроводника на несколько порядков больше концентрации атомов примесей, поэтому собственная проводимость при этой температуре значительно больше примесной. Следовательно, собственная проводимость является определяющей. При высоких температурах полупроводники по проводимости приближаются к проводникам.
При большой концентрации примесей зона дополнительных энергетических уровней сливается с зоной проводимости. В этом случае уже при комнатной температуре все валентные электроны примеси находятся в зоне проводимости, являясь носителями зарядов, и их концентрация не зависит от температуры. Такой полупроводник называют вырожденным примесным полупроводником. В таком полупроводнике концентрация примесей не влияет на собственную проводимость.
Повышение проводимости полупроводников с ростом температуры свидетельствует о том, что полупроводники обладают отрицательным температурным коэффициентом удельного электрического сопротивления КТр. Эту зависимость используют для создания полупроводниковых первичных преобразователей температуры - термисторов.
Собственная электрическая проводимость кремния и германия проявляется при сравнительно низких температурах, поэтому температурный диапазон большинства полупроводниковых приборов невелик (до 1ОО...15О°С).