В стационарном случае уравнения непрерывности носителей заряда имеют вид (36)-(37), которые при отсутствии генерации носителей и квазинейтральных областях pn -перехода (E ≈0) приобретают вид:
(71)
. (72)
Решения уравнений (71)-(72) с граничными условиями (52)-(53) при условии pn (x =∞) и np (x =-∞) имеют вид:
(73)
, (74)
где введены характерные длины Ln =(Dnτn)1/2 и Lp =(Dpτp)1/2.
Диффузионная длина представляет собой характерное расстояние, на котором избыточная концентрация зарядов в полупроводнике уменьшается в e раз при условии, что время жизни неосновных носителей заряда является постоянной величиной во всем объеме рассматриваемого полупроводника. В общем случае время жизни неосновных носителей заряда τ является локальным параметром и может меняться при переходе от одной области полупроводника в другую. Соответственно, диффузионная длина также может быть локальным параметров в зависимости от технологии изготовления того или иного полупроводникового прибора.
В результате плотность диффузионного тока дырок при x = xn может быть записана в виде
|
|
. (75)
Аналогично, рассматривая p-область, получим плотность электронного тока
. (76)
Общий ток через переход равен сумме токов из выражений (75)-(76):
, (77)
. (78)
Выражение (64) представляет собой известную формулу Шокли, описывающую вольтамперную характеристику идеального pn -перехода. При прямом смещении ток диода экспоненциально возрастает. При обратном смещении плотность тока насыщается и стремится к постоянной величине J 0 (рис.9).
Рис.9. Вольтамперная характеристика (ВАХ) идеального pn -перехода.
Такая вольтамперная характеристика действительно имеет место в случае высококачественных Ge диодов, но в случае использования других полупроводников (более широкозонных чем Ge), например, Si или GaAs, обратный ток диодов, изготовленных из этих материалов не насыщается при увеличении обратного смещения и монотонно увеличивается по мере увеличения напряжения смещения, хотя сами величины обратного тока на много порядков меньше, чем в случае Ge-диодов. В этом случае процессы генерации и рекомбинации электронно-дырочных пар в обедненной области pn -перехода играют намного более существенную роль, чем в случае Ge-диодов.