Нагрев проводников токами К. З

R_vi²_rdt=GC_vdΘ+kFΘ⁰·dt

_I ²dt= (1)

Учитывая, что G=S·l·λ

R = Ρ_v=ρ₀(1+αV) (2)

C_v=C₀(1+βV)

Ρ₀ ,С₀ – удельные сопротивление и теплоемкость при V=O⁰C

α, β- коєффициенты, учитывающие зависимость ρ_v и C_v от температуры V

За время действия t^отк тока K. З. (1) с учетом (2) представим как

=А_к-А_н (3),

где A_k,A_H – конечный и начальный удельные тепловые импульсы.

t^отк

B_k= ∫₀i²_k dt – тепловой импульс тока к. з. или интеграл Джоуля тока К. З.

Bk / S2= Ak -AH

(4)

А_{Н= ;} Ак= ;

f(V)=

Используя рис. 1, получим зависимости V=f (A_V) для различных проводников (рис. 2) Из условия термической стойкости проводника для данного В_К

Рис.1

S ; V_К V_К^доп (5)

Если до К. З. протекал номинальный ток при номинальной температуре окружающей среды, то минимально-допустимое сечение проводника S_T можно найти из (5) как

√ B_K √ B_K

S_T= = (6)

√ A_K^доп - A_H^ном С_T

Допустимые температуры нагрева проводников при К. З. и значения С_Т.

Проводники	Vkдоп, 0 С	СТ,
Шины алюминиевые
Шины медные
Шины стальные
Кабели при UH ≤ 10кB(Al)
Кабели при UH ≥ 20кB(Al)
Провод из Al для ЛЭП

Cт=