Студопедия
Обратная связь

Сколько стоит твоя работа?
Тип работы:*
Тема:*
Телефон:
Электронная почта:*
Телефон и почта ТОЛЬКО для обратной связи и нигде не сохраняется.

Авиадвигателестроения Административное право Административное право Беларусии Алгебра Архитектура Безопасность жизнедеятельности Введение в профессию «психолог» Введение в экономику культуры Высшая математика Геология Геоморфология Гидрология и гидрометрии Гидросистемы и гидромашины История Украины Культурология Культурология Логика Маркетинг Машиностроение Медицинская психология Менеджмент Металлы и сварка Методы и средства измерений электрических величин Мировая экономика Начертательная геометрия Основы экономической теории Охрана труда Пожарная тактика Процессы и структуры мышления Профессиональная психология Психология Психология менеджмента Современные фундаментальные и прикладные исследования в приборостроении Социальная психология Социально-философская проблематика Социология Статистика Теоретические основы информатики Теория автоматического регулирования Теория вероятности Транспортное право Туроператор Уголовное право Уголовный процесс Управление современным производством Физика Физические явления Философия Холодильные установки Экология Экономика История экономики Основы экономики Экономика предприятия Экономическая история Экономическая теория Экономический анализ Развитие экономики ЕС Чрезвычайные ситуации ВКонтакте Одноклассники Мой Мир Фейсбук LiveJournal Instagram 500-летие Реформации

Местные сопротивления

В гидравлике местные сопротивления делятся на 2 группы:

  • Внезапные.
  • Постепенные (плавные).

В каждую группу входят:

    • Расширение
    • Сужение
    • Поворот

5.1. Внезапное расширение канала.



Рис. 5.1
Рассматривается турбулентный режим течения
Коэффициент внезапного расширения: ,  
Для идеальной жидкости:

Потери полного давления при внезапном расширении
Примем следующие допущения:

  • ?1=1, ?2=1   - турбулентное течение
  • касательными напряжениями пренебрегаем из-за малой длины
  • Р=Р1       давление на боковой стенке (эксперимент).

Тогда 

Для контура, ограниченного сечениями 1-1, 1-2 и боковой стенкой канала запишем уравнения сохранения количества движения в проекции на ось канала:

Учитывая уравнения неразрывности V1S1=V2S2, после преобразований получим
                                         (5.1)
Эта формула носит наименование теоремы Борда-Карно.

Вводя понятие степени расширения канала n = S2/S1, будем иметь

Тогда коэффициент сопротивления
                                   (5.2)

Этот результат хорошо согласуется с опытами.

 

5.2. Постепенное расширение канала. Диффузор

Рис. 5.2

Определим коэффициент местных потерь диффузора. Представив, что потери полного напора складываются из двух составляющих. Потери на трение и потери на вихреобразование.

VS=const VS=V1S1,
                            





 , где во – вихреобразование, вр – внезапное расширение.

к – коэффициент смягчения. Для диффузоров с малым углом полураствора (0к = sin ?.  Тогда:




                                     (5.3)

Из формулы (5.3) следует, что существует оптимальный угол полураствора диффузора, соответствующий минимальному гидравлическому сопротивлению. Это утверждение подтверждает рис. 5.3.


Рис. 5.3

 

Все необходимые преобразования представлены ниже:

(5.4)

 





 

Читайте также:

Основное уравнение гидростатики

Радиально-поршневые машины

Турбулентное течение в каналах постоянного сечения

Машина с поворотным диском и косой шайбой

Применение уравнения Бернулли для решения практических задач

Вернуться в оглавление: Гидросистемы и гидромашины

Просмотров: 4570

 
 

54.80.148.252 © studopedia.ru Не является автором материалов, которые размещены. Но предоставляет возможность бесплатного использования. Есть нарушение авторского права? Напишите нам.