Диограмма состояния (тройная точка)

Диаграмма состояния –геам изображение фазовых превращений в коор динатах Р(Т).задается зависимость между Т фазово го перехода и давления в виде кривых испарения. КИ, плавление КП и сублимация КС, разделяющих поле диограммы на 3 области: Ж,Г,Т. Кривые на диаграмме называются кривыми фазового равно весия. Тройная точка это точка пересечения кривых фазового равновесия и которые определяют усло вие одновременного равновесия 3-ох фаз в-ства. Каждое в-ство имеет тройную точку, каждая точка имеет Т=0.01⁰ С и является реперной точкой для построения т.д.,температурной шкалы для многих в-ств.

83.Свободные и гармонические колебания. уравнение гармонических колебаний.

Колебания – движение или процессы которые характеризует повтор во времени. Свободное колебание – возникает за счет первоначально сообщенной энергии без последующего воздей ствия на систему. Колебания -- механи ческие электрические и др. Различные колебат процессы описываются одинаковыми характеристиками и процессами. Гармонические колебания – колебан ия при которых колеблющиеся величины изменяют ся по закону sin или cos. Уравнение колебания: S=Acos(wt+f₀) Периуд гармоничесих коллебаний -- промежуток времени за который фаза колеба ний получает приращение = 2п:w(t+T)+f=wt+f+2п T=2п/w v=1/T Метод вращающегося вектора ам плитуды.Из произвольной точки А выбранной на оси ОХ под углом f= началу фазы колебания отклады ваем вектор k модуль которого равен амплитуде рассматриваемого колебания. Если этот вектор привести во вращение с угловой скоростью w то проекции вектора на ось ОХ будет изменятся по закону S=Acos(wt+f). Следовательно проекция конца вектора а будут совершать колебания, круговой частотой будет скорость вращения вектора. Начальная фаза f будет = углу который образует вектор а с осью Х в начальный момент времени. Так гармонические колебания можно представить проекцией на некоторую произвольно выбранную ось вектора амплитуды а отложенного с произвольной точкина ось под углом f/

86. Механические и гармонические колебания. Смещение колеблющейся точки.

Смещение: x=Acos(ώt+φ); V=dx/dt= -Aωsin(ωt+φ)= -Aωcos(ωt+φ+π/2); a=dV/dt= -Aω²cos(ωt+φ). Ампли туды скорости и ускорения Aω и Aω². Фаза скоро сти отлична от фазы смещения на π/2. Фаза уско рения от фазы смещения- на π. В момент време ни, когда х=0 скорость приобретает наибольшее значение. Если х достигает максимально отрица тельного значения, то ускорение приобретает наиб ольшее положительное значение. Сила, действую щая на колеблющуюся точку, по второму закону Ньютона: F=ma; F= -mV²x; (x=Acos(ωt+φ)). Сила про порциональна смещению точки и направлена в противоположную сторону. Кинетическая энергия колеблющейся точки: T=mV²/2= (mA²ω²/2)sin²((ωt+φ) = mA²ω²/4)[1-cos2(ωt+φ)]. Потонцеальная энергия колеблющейся точки: П=òFdx= mω²x²/2= mω²A²cos² (ωt+φ)/2= mA²ω²/4[1+cos2(ωt+1)] E=T+П= mA²ω²/2

87.Гармонический колебания пружинного и математического маятника.

Пружинный маятник – груз массой m, подвешенный на абсолютно упругой пружине и совершающий колебания под действием упругой силы F= -kx (k-жёсткость пружины). Уравнение движения матема тического маятника: F=ma; F=m(d²x/dt²); -kx=m(d²x/ dt²); d²x/dt²+(k/m)x=0; ω²=k/m; d²x/dt²+ω²x=0-динами ческое уравнение; ω²=Ök/m –циклическая частота. T=2πÖm/k. Эта формула справедлива только для упругих колебаний в пределах выполнения закона Гука (масса груза >> массы пружины).

88. Физический маятник, уравнение движения.

Физический маятник – твердое тело, совершающий под действием силы тяжести колебания вокруг не подвижной горизонтальной оси подвеса, не про ходящий через центр масс тела. Уравнение движ ения маятника. Если маятник отклонён на некото рый угол L, то на основании основного уравнения динамики вращательного движения M=Iβ²; M=-mglsinL; Iβ²+mglsinL=0; d²L/d²t+(mgl/I)sinL=0. При небольших отклонениях L от положения равновесия, положение физического маятника будет описы ваться уравнением: dL²/dt²+ω²L=0; ω²=mgl/I; T=2π/ω=2πÖI/mgl; I/ml=L; T=2πÖL/g; L=L_ocos(ωt+φ). Приведённая длинна физического маятника: C=I/ml- длинна математического мятника, который колеблется с физическим маятником синхронно. Точка О’, отстоящая от оси подвеса на расстоянии l- центр качения. Точка подвеса О и центр качания О’ обладают свойством взаимозаменяемости. О’О- всегда больше OС. L=I/ml=(I_c+ml²)/ml.

89. Сложение гармонических колебаний и одной частоты биения

x₁=cosA₁(ωt+φ₁); x₂=cosA₂(ωt+φ₂); x=cosA(ωt+φ); A²=A₁²+A₂²+2A₁A₂cos(φ₂-φ₁); tgφ=(A₁sinφ₁+ A₂sinφ₂)/ A₁cosφ₁+ A₂cosφ₂. Амплитуда зависит от разности фаз: если φ₁-φ₂=±2πm, m=1,2,3 то A=A₁+A₂; если φ₂-φ₁=(2m+1)π то A=A₁-A₂. Биение-результат сложения двух колебаний с близкими частотами. x₁=Acosωt; x₂=Acos(ω+πω)t; x=(2Acos(∆ω/2)t)cosωt.При ∆ω<<ω начальные фазы обоих колебаний равны 0, а результирующее колебание x=(2Acos(∆ω/2)t).

Биение. Это результат сложения двух колебаний с близкими частотами x1=Acos(wt) x2=Acos(w+w)t w <<w начальные фазы обеих колебаний = 0. Результирующие колебания = x=(2Acos(w /2)t)cos(wt) 2Acos(w /2)t – амплитуда биений.

Сложение двух колебаний X=Acoswt y=Bcos(wt+) --2. Уравнение траекторий результирующего колебания находится исключением t из уравнения 2: x² /A² -2xy/AB+y² /B² =sin²  --ур элипса, оси этого эллипса ориентированы относительно осей x и y произвольно. Эллиптически поляризованные колебания – это колебания траектории которых имеют форму эллипса. Ориентация осейэллипса, его размеры, зависят от амплитуд, складываемых колебаний и разности фаз.Линейно поляризован ные колебания.При =Tm, где m=+-1,+-2 и т.д.последнее уравнение выражается в форме прямой y=+-(B/A)x. Если m=0,-+2,+-4, где + это чётное значение m, а – нечётные.

Циркулярно-поляризованные.Если  =(2m-1), m=0,-+2, и т.д., то А=B, т.е. эллипс ориентирован относительно координатных осей и вырождается в окружность.

90. Сложение двух взаимно перпендикулярных колебаний.

x = Acosωt y=βcos(ωt+φ) (2). Уравнение траектории результирующего колебания находится из уравнения (2). (3) x²/A²-2xy/AB+y²/B²=sin²φ – уравнение эллипса, оси которого, ориентирован ных относительно x и y произвольно. Эллиптически поляризованные колебания – колебания, траекто рия которых имеют форму эллипса. Ориентиро вание осей эллипса и его размеры зависят от амплитуд складываемых колебаний и разности фаз φ. Линейно поляризованные колебания. При φ=πm m=0;±1;±2 последнееуравнение (3) вырож дается в прямую y=±B/A*X, m=0;±1;±2, где «+» соответствует 0 и чётным значениям m, а «-» - нечётным значениям m. Циркулярно- поляризован ные колебания. Если φ=(2m+1)π/2, m=0;±1;±2…, то A=B, т.е. эллипс будет ориентироваться относи тельно координатных осей и вырождаться в окруж ность. Фигуры Виссажу – замкнутые траектории, прочерчиваемые точкой, совершающей одновре менно 2 взаимно ^ колебания. Их форма зависит от соотношения амплитуд, частот и разности фаз.

91. Затухающие колебания и их анализ. Колебания, амплитуда которых с течением времени уменьша ется(из-за диссипации энергии), наз. свободно затухающими колебаниями. Диссипация происхо дит за счёт термических потерь в электро-магнит ном контуре, за счёт работы против сил сопротив ления. Закон затухающих колебаний определён свойствами данной системы. Линейные системы – идеализированные системы, в которых параметры, определяющие физические свойства системы в ходе процесса, не изменяются. Различные по своей природе линейные системы описываются одинаковыми уравнениями, что позволяет осуществлять единственный подход к изучению колебаний различной физической природы.