Эффект Комптона. Согласно волновой теории, электрон под действием периодического поля световой волны совершает вынужденные колебания с частотой волны и поэтому излучает

Согласно волновой теории, электрон под действием периодического поля световой волны совершает вынужденные колебания с частотой волны и поэтому излучает рассеянные волны той же частоты.

Артур Комптон исследовал упругое рассеяние коротковолнового рентгеновского излучения на свободных (или слабо связанных с атомами) электронах вещества. Открытый им эффект увеличения длины волны рассеянного излучения, названный впоследствии эффектом Комптона, не укладывается в рамки волновой теории, согласно которой длина волны излучения не должна изменяться при рассеянии.

Эффектом Комптона называется упругое рассеяние коротковолнового электромагнитного излучения (рентгеновского, g-излучения) на свободных или слабосвязанных электронах вещества сопровождающееся

увеличением длины волны.

Схема опыта Комптона представлена на рисунке 70. Монохроматическое рентгеновское излучение с длиной волны λ₀, исходящее из рентгеновской трубки R, проходит через свинцовые диафрагмы и в виде узкого пучка направляется на рассеивающее вещество-мишень P (графит, алюминий). Излучение, рассеянное под некоторым углом θ, анализируется с помощью спектрографа рентгеновских лучей S, в котором роль дифракционной решетки играет кристалл K, закрепленный на поворотном столике. Опыт показал, что в рассеянном излучении наблюдается увеличение длины волны Δλ, зависящее от угла рассеяния θ:

(207)

где – так называемая комптоновская длина волны, не зависящая от свойств рассеивающего вещества. В рассеянном излучении наряду со спектральной линией с длиной волны λ наблюдается несмещенная линия с длиной волны λ₀. Соотношение интенсивностей смещенной и несмещенной линий зависит от рода рассеивающего вещества.

На рис. 71 представлены кривые распределения интенсивности в спектре излучения, рассеянного под некоторыми углами.

Объяснение эффекта Комптона было дано в 1923 году А. Комптоном и П. Дебаем (независимо) на основе квантовых представлений о природе излучения. Если принять, что излучение представляет собой поток фотонов, то

эффект Комптона есть результат упругого столкновения рентгеновских

фотонов со свободными электронами вещест ва. У легких атомов рассеивающих веществ электроны слабо связаны с ядрами атомов, поэтому их можно считать свободными. В процессе столкновения фотон передает электрону часть своей энергии и импульса в соответствии с законами сохранения и изменяет направление своего движения (рассеивается).

Рассмотрим упругое столкновение двух частиц – налетающего фотона, обладающего энергией и импульсом , с покоящимся электроном, энергия покоя которого . Фотон, столкнувшись с электроном, изменяет направление движения (рассеивается). Импульс фотона после рассеяния становится равным p = hν / c, а его энергия . Уменьшение энергии фотона означает увеличение длины волны. При столкновении выполняются законы сохранения энергии

(208)

и закон сохранения импульса

, (209)

где

, ,

Уравнение (209) можно переписать в скалярной форме, если воспользоваться теоремой косинусов (см. диаграмму импульсов при упругом рассеянии фотона на покоящемся электроне, рис. 72):

(210)

Учитывая, что масса электрона отдачи

,

из соотношений, выражающих законы сохранения энергии и импульса, после несложных преобразований и исключения величины p_e можно получить:

Переход от частот к длинам волн , приводит к выражению, которое совпадает с формулой Комптона, полученной из эксперимента:

(211)

Таким образом, теоретический расчет, выполненный на основе квантовых представлений, дал исчерпывающее объяснение эффекту Комптона и позволил выразить комптоновскую длину волны Λ через фундаментальные константы h, c и m:

Как показывает опыт, в рассеянном излучении наряду со смещенной линией с длиной волны λ наблюдается и несмещенная линия с первоначальной длиной волны λ₀. Это объясняется взаимодействием части фотонов с электронами, сильно связанными с атомами. В этом случае фотон обменивается энергией и импульсом с атомом в целом. Из-за большой массы атома по сравнению с массой электрона атому передается лишь ничтожная часть энергии фотона, поэтому длина волны λ рассеянного излучения практически не отличается от длины волны λ₀ падающего излучения. Артур Комптон был удостоен Нобелевской премии в 1927 г.

Лекция 11