Особенности годографа ОГТ

Одним из главных понятий в сейсморазведке является понятие годографа. Под годографом волны понимается зависимость времени прихода волны T как функция от расстояния X между пунктом возбуждения волны и приемником.

Уравнение продольного годографа ОГТ для однородной среды и n-кратной имеет вид:

,

где t0-двойное время пробега волны по нормали к горизонту;

x-расстояние между источником сигнала и приемником,

v-скорость в среде,

φ-угол наклона отражающей границе.

Анализ данного уравнения показывает, что годограф представляет собой гиперболу, минимум которой всегда лежит на оси ординат. Форма годографа зависит от угла наклона φ, с увеличением угла наклона крутизна годографа уменьшается и не зависит от знака угла. Указанная особенность является главным свойством симметричной системы наблюдений. [1]

Годографы одно и многократно отразившихся волн зафиксированных в одной точке приема будут различаться по крутизне своих ветвей, годограф многократно отраженных волн будет иметь более круто поднятые ветви, чем годограф однократно отраженных волн. Как раз эти различия и лежат в основе метода ОГТ: подавление многократных, обменных, и других волн помех и выделение на их фоне однократно-отраженных волн либо ослабление нерегулярного фона за счет статистического эффекта накапливания.

Эффективность этого метода определяется степенью различия годографов полезных волн и волн помех, чем больше они различаются по крутизне, тем легче добиться подавления помех. Поэтому применение МОГТ для подавления частично – кратных волн, годографы которых по крутизне мало отличаются от годографов полезных отражений, часто не эффективно. [2]