Якщо між двома паралельними електродами знаходиться вакуум, то результуюча електрична індукція (зміщення) D прямо пропорційна прикладеному полю:
D = eo×E,
E = [ B/м ]; D = [ Кл/м2 ]; eo = [ Ф/м ].
Константа eо називається абсолютною діелектричною проникністю:
eo = 8,85×10-12 Ф/м.
Якщо між двома електродами ввести якийсь матеріал, то відношення D/E збільшиться:
D = ec×E.
Введемо безрозмірну величину: e = ec/eo - відносну діелектричну проникність, або просто діелектричну проникність. Тоді:
D = eo×e×E.
Електричну індукцію можна поділити на дві складові: а) індукцію, обумовлену присутністю матеріалу, і; б) індукцію, яку спостерігаємо у відсутності матеріалу. Нас буде цікавити перша складова, що називається поляризацією p:
P = D-eo×E = eo×e×E-eo×E = (e-1) ×eo×E.
Поляризація може бути поділена на чотири складові, кожній з яких належить свій механізм виникнення у відповідності з типом створюваного дипольного моменту:
P = Pел + Pіон + Pор + Pпр.
Електронна поляризація pел зображена схематично (рис.5.4, а) як зміщення електронної хмари в атомі. Іонна поляризація pіон виникає в зв’язку із зміщенням атомів і іонів (рис.5.4, б). Обидві ці поляризації виникають тільки під дією електричного поля і зникають при знятті поля. Орієнтаційна поляризація pор виникає в присутності постійних диполей, які в нормальному стані хаотично орієнтовані, а під дією електричного поля приймають певну орієнтацію (рис.5.4, в). Четверта складова - поляризація просторового заряду (міграційна поляризація) pпр - є результатом присутності в діелектрику ділянок або областей з низьким питомим опором (рис.5.4, г).
|
|
зовнішнє поле відсутнє
- - + - +
- - · - - + + - + +
- - - + - +
фаза з високою
зовнішнє поле провідністю
+ + + + + + + + + + +
- - - - - -
- - - - - - - - - -
- - - - - - + + + +
· + + +
- - - - - - - - - - -
(а) (б) (в) (г)
де, - «+», - «-».
Рис.5.4. Складові поляризації
Дипольний момент р дорівнює добутку Q на відстань d між різнополярними зарядами:
P = Q×d = Z×e×d (для зарядів кратних е).
Насправді, поляризація є інтегральною сумою всіх окремих дипольних моментів в одиниці об’єму:
P = (S pел + S pіон + S pор + S pпр)/ V.
Але є випадки коли зручніше розглядати поляризацію як великий диполь, у якого центри тяжіння позитивного і від’ємного зарядів зміщені в об’ємі матеріалу на деяку відстань.