Дифракция света

- явление отклонения света от прямолинейного распространения, проявляющегося в огибании светом препятствий и захождении света в область геометрической тени при прохождении отверстия. Размеры препятствий соизмеримы с длиной волны.

Различают дифр-ю Фраунгофера и Френеля в сходящихся лучах. Начальные закономерности устанавливаются с помощью принципа Гюгенса-Френеля, по которому любая точка фронта волны, до которой дошли колебания является источником вторичных волн и поверхность, которую огибают эти вторичные волны есть фронтовой фронт.

s

Френель учел когерентность вторичных волн, что позволяет рассчитать дифракцию картины. Пусть световое колебание в т о происходит по закону A_o=cos(wt+ α) уравнение сферической волны в т. М от элемента вы имеет вид dE= K()max, если =0 и ≥ ; Е=

48)Приближения Френеля.Метод зон. пусть от источника монохр. Света в однородной среде распр-тся Сферич. Волны. Пусть Ф-фронт волны в момент- t.Найдем суммарную амплитуду возд-вия всего фронта в т.наблюдения N. Проведем ряд сфер с центром в т.N и радиусами отлич. На λ/2\

MN₁=MN₀+λ\2, MN₂=MN₁+λ\2=MN₀+2λ\2,

MN₃=MN₀+3λ\2. Волны приходят в т.наблюд. N от соседних зон с разностью ходаλ/2 и потому они находятся в противофазе: ∆φ=π и ампл-ды от соседних зон берутся с противопол.знаком А=А₁-А₂+А₃-А₄+…… Из-за разл.расст.-я зон до точкинаблюд-я и разл-я углов под кот-ми видны кольцевые зоны ампл-ды волн будут убывать:А₁> А₂ >А₃ >… Волны от К-ой зоны можно предст-ть как сред.арифмет. амплит. от принимающих зон: А_к= А=А₁/2, А=А₁/2+(А₁/2-А₂+А₃/2)+(А₃/2-А₄+А₅/2)+…+А_к/2 0

Суммарная ампл-да возд-вия всего фронта волны в т.набл-ния эквивал-на половине возд-вия от 1ой зоныФренеля.Если на пути световой волны поставить пластинку из ряда колец,кот-ые перекрыв.все четные зоны,то А=А₁+А₃+А₅+….. Т.о. суммар-ая ампл-да увел.в 2 раза,а интенс-ть в4раза.Это амплитудная зонная пластинка,она меняет фазу нечетных зон на π: А=А₁+А₂+А₃+….

Ампл-да увелич.в4раза,а интенс-ть в 16раз.