В этом разделе мы кратко рассмотрим основы методов, определения структуры.
Как известно, кристалл, на который падает пучок рентгеновских лучей, ведет себя так, как будто лучи отражаются от параллельных заполненных атомами плоскостей. Отражающиеся от различных параллельных плоскостей лучи интерферируют друг с другом, так что появляются максимумы интенсивности под углами, определяемыми законом Брегга,
где: λ — длина волны рентгеновских лучей п — целое число, порядок отражения, Ѳ— угол падения, d — расстояние между отражающими плоскостями
Индексы Миллера и кристаллографические направления
Часто возникает необходимость задать определенную кристаллографическую плоскость или определенное направление в реальном трехмерном кристалле. Плоскости кристалла задаются, как правило, индексами Миллера.
Для обозначения плоскостей и направлений кристалла используются так называемые кристаллографические индексы Миллера. Для их получения проведем оси координат X,Y,Z вдоль базисных векторов a1, a2, a3. Пусть некоторая плоскость пересекает такую координатную систему в точках с координатами x=a1n1: y=a2n2; z=a3n3;. n1,n2,n3 - целые или дробные числа, выражают наклон плоскостей по отношению к осям координатной системы. Теперь составим отношение обратных чисел n1,n2,n3 и приведем это отношение к отношению наименьших целых чисел: ; R - наименьшее кратное, а h, k, l и есть индексы Миллера для указанной плоскости. При обозначении плоскостей индексы Миллера заключаются в круглые скобки, без каких либо знаков между ними.
|
|