Тепловий ефект струмів провідності. Кількість виділеної теплоти при наявності струмів провідності визначається за законом Джоуля–Ленца:
Q = I 2 ×R×t = I×U×t.
Тепловий ефект можна оцінити за питомою кількістю теплоти, яка виділяється в одиниці об’єму за одиницю часу:
.
Враховуючи співвідношення: I = j×S; U = E×l; V = S×l; E = r×j,отримуємо просту формулу, яку ще називають законом Джоуля–Ленца у диференційній формі:
q = r × j 2 = jE. (5.2)
З цієї формули випливає: а) чим більша густина струмів провідності у середовищі, тим ефективніше відбувається прогрівання тканин; б) при одній і тій самий густині струму j більше нагріваються тканини, що мають більший питомий опір r. Відповідно, нагріваються сильніше кістки, шкіра та інші поверхневі ділянки тканин і слабко нагріваються тканини внутрішнього середовища (кров, клітинна і позаклітинна рідини, м’язи тощо).
Тепловий ефект дії вихрових струмів можна оцінити за цією ж формулою (5.2), визначивши густину вихрових струмів з (5.1):
|
|
j = I/S, q = [ w × S×B/R (r)]2× r = k × w 2× B 2 /r,
де k – коефіцієнт, який залежить від геометричних розмірів ділянки й електродів.
Висновок: індукційні струми прогрівають середовища, які мають малий питомий опір, тобто ділянки, в яких виникають ці струми (кров, лімфа, м’язи тощо).
Тепловий ефект струмів зміщення. Скориставшись законом Джоуля у вигляді q = jE, для випадку гармонічного закону зміни електричного поля Е = Е 0×sin w t, отримаємо:
Q = I×U×t ~ jзм × E×t,
Q ~ jзм×E ~ E ×(dD / dt)~ w×e×e 0 ×E 2.
Отже, прогрів тканин струмами зміщення залежить від величини напруженості електричного поля, частоти його зміни і діелектричних властивостей середовища. Зокрема, для діелектрика, який знаходиться в однорідному полі конденсатора, величина q визначається за формулою:
q = k (w) ×w×E 2 × tg d,(5.3)
де d – кут діелектричних втрат, який характеризує різницю фаз коливань напруженості векторів Е і дипольного моменту Р; k (w) – коефіцієнт пропорційності, який у загальному випадку залежить від частоти.
Струми зміщення викликають ефективний прогрів як тканин, котрі є діелектриками, так і тих, які мають добру електропровідність, чим і обумовлене широке використання УВЧ-, НВЧ-методик прогріву біологічних тканин.