Полная удельная энергия движущейся жидкости расходуется на преодоление сил трения, возникающих между соседними слоями жидкости и между стенками трубопровода и пограничным слоем жидкости, а также на преодоление местных сопротивлений. Таким образом, часть механической энергии движущейся жидкости переходит в тепловую и рассеивается в пространстве. Этот процесс необратим. Потери напора необходимо учитывать при расчёте различных гидравлических систем для обеспечения заданных параметров (например, обеспечения требуемого напора воды в системе водоснабжения или необходимого усилия на штоке гидроцилиндра при подъёме кузова автомобиля). В повседневной жизни наиболее часто встречается движение жидкости в круглоцилиндрической трубе, поэтому потери напора при проведении опытов определяются для трубы с некоторым диаметром d.
При установившемся движении жидкости в круглоцилиндрической трубе величина потерь напора по длине зависит от:
- длины трубопровода ℓ и его внутреннего диаметра d, м;
|
|
- средней скорости движения жидкости V, м/с;
- абсолютной шероховатости (средней высоты выступов шероховатости) внутренней поверхности трубопровода ∆, мм;
- вязкости жидкости ν, м2/с.
Величину потерь напора по длине вычисляют по формуле Дарси-Вейсбаха:
h дл = λ , (2.1)
где | λ (ламбда) - безразмерный коэффициент гидравлического трения (коэффициент Дарси). |
Из формулы (2.1) видно, что потери напора по длине h дл пропорциональны квадрату средней скорости потока жидкости V 2, длине потока ℓ и обратно пропорциональны геометрическим размерам потока (диаметру d). Коэффициент гидравлического трения λ позволяет приравнять обе части уравнения, поэтому возникает необходимость определения его численного значения.
В общем случае λ = f (Re, ∆ / d), где Re – число Рейнольдса для круглоцилиндрических труб; ∆ - средняя высота выступов шероховатости стенок трубы, мм; ∆ / d - относительная шероховатость стенок трубы, мм.
Можно сделать вывод, что коэффициент гидравлического трения λ зависит от скорости движения жидкости, геометрических размеров поперечного сечения потока, физических свойств жидкости (это следует из формулы 2.1), и от шероховатости стенок труб.
При определении потерь напора необходимо учитывать толщину так называемого вязкого подслоя потока δ (дельта), соотношение толщины которого и выступов шероховатости ∆ определяет трубы как гидравлически гладкие (δ > ∆) или гидравлически шероховатые (δ ≤ ∆).
Толщину вязкого подслоя δ можно определить по формуле:
δ = , (2.2)
где | λ оп - коэффициент гидравлического трения, определяемый опытным путем с использованием формулы (2.1). |
Теоретически коэффициент гидравлического трения λ определяется в зависимости от соотношения толщины вязкого подслоя потока δ и средней высоты выступов шероховатости ∆. Если δ > ∆, то используется формула Блазиуса:
|
|
λ = . (2.3)
Если δ ≤ ∆, то λ рекомендуется определять по формуле Альтшуля:
λ = 0,11 . (2.4)
Необходимо отметить, что формулы (2.2) … (2.4) справедливы только для турбулентного режима движения жидкости. Поскольку ламинарный режим встречается крайне редко (особенно при движении воды по трубам), то результатом данной лабораторной работы будет определение коэффициента λ как опытным, так и теоретическим путем для турбулентного режима движения жидкости.
При ламинарном режиме λ л зависит только от Re и определяется по формуле:
λ л = . (2.5)
Итак, при изучении потерь напора по длине можно выделить несколько основных этапов:
- необходимо знать и уметь применять уравнение Д. Бернулли с учётом потерь напора:
z 1 + + = z 2 + + + h пот, (2.6)
где | z 1 + и z 2 + - потенциальная энергия избыточного давления в сечениях 1 – 1 и 2 – 2; и – кинетическая энергия потока жидкости в сечениях 1 – 1 и 2 – 2; h пот – потери напора на участке между сечениями 1 – 1 и 2 – 2; |
-необходимоучесть все факторы, влияющие на величину потерь (скорость течения жидкости, размеры и форму поперечного сечения потока, шероховатость стенок трубы);
- знать и уметь применять формулу Дарси – Вейсбаха (2.1) для определения потерь напора h пот;
- выбрать необходимую формулу для определения коэффициента гидравлического трения λ.