2015-10-22
1787
Рассмотрим следующую идеализированную задачу. Пусть на идеально проводящую бесконечную плоскость по направлению нормали падает плоская электромагнитная волна, распространяющаяся вдоль оси 
декартовой системы координат (рисунок 61).
Рисунок 61 − Падение плоской волны на идеально проводящую плоскость
Из рисунка видно, что присутствие на поверхности идеального металла лишь вектора напряженности электрического поля падающей волны 
не может обеспечить выполнение граничного условия 
. Для того, чтобы данное условие выполнялось, необходимо допустить наличие в полупространстве 
отраженной волны, причем при 
справедливо равенство
.
Для того, чтобы определить суммарное магнитное поле, существующее на поверхности идеального металла, следует учитывать, что вектор Пойнтинга отраженной волны 
направлен в отрицательном направлении вдоль оси . Поскольку модули векторов 
и 
равны между собой 
, модуль суммарного вектора
в два раза больше, чем модуль каждого из слагаемых. Таким образом, получатся весьма важный результат − на поверхности идеального проводника суммарное магнитное поле удваивается по сравнению с магнитным полем падающей волны:
|
|
|
.
Знание величины и направления суммарного магнитного поля позволяет определить вектор плотности поверхностного тока по формуле
.
Из рисунка видно, что поверхностный ток протекает в направлении вектора , а его амплитуда равна удвоенной амплитуде магнитного поля падающей волны.
