Уравне́ние Шрёдингера — уравнение, описывающее изменение в пространстве и во времени чистого состояния, задаваемого волновой функцией, в гамильтоновых квантовых системах. Играет в квантовой механике такую же важную роль, как уравнение второго закона Ньютона в классической механике. Установлено Эрвином Шрёдингером в 1926 году.
Наиболее общая форма уравнения Шрёдингера — это форма, включающая зависимость от времени:
Зависимое от времени уравнение (общий случай) |
, где — гамильтониан.
В квантовой физике вводится комплекснозначная функция , описывающая чистое состояние объекта, которая называется волновой функцией
Пусть волновая функция задана в n-мерном конфигурационном пространстве, тогда в каждой точке с координатами , в определенный момент времени t она будет иметь вид . В таком случае уравнение Шрёдингера запишется в виде:
где , — постоянная Планка; — масса частицы, — потенциальная энергия в точке в момент времени , — оператор Лапласа
Волнова́я фу́нкция, или пси-функция — комплекснозначная функция, используемая в квантовой механике для описания чистого состояния системы. Является коэффициентом разложения вектора состояния по базису (обычно координатному):
|
|
где — координатный базисный вектор, а — волновая функция в координатном представлении.
Физический смысл волновой функции заключается в том, что плотность вероятности нахождения частицы в данной точке конфигурационного пространства в данный момент времени считается равной квадрату абсолютного значения волновой функции этого состояния в координатном представлении.
В координатном представлении волновая функция зависит от координат системы. Физический смысл приписывается квадрату её модуля , который интерпретируется как плотность вероятности обнаружить систему в положении, описываемом координатами в момент времени :
.
Тогда в заданном квантовом состоянии системы, описываемом волновой функцией , можно рассчитать вероятность того, что частица будет обнаружена в любой области конфигурационного пространства конечного объема :
2.Вязкая жидкость. Формула Стокса. Формула Пуазейля.
Вязкая жидкость (Ньютоновская жидкость) - это жидкость в которой возникает трение во время движения
Простое уравнение, описывающее силы вязкости в ньютоновской жидкости, во многом определяющие ее поведение, основано на сдвиговом течении:
,
где:
- — касательное напряжение, вызываемое жидкостью, Па;
- — динамический коэффициент вязкости — коэффициент пропорциональности, Па·с;
- — производная скорости в направлении, перпендикулярном направлению сдвига, с−1.
|
|
Закон Стокса описывает силу трения при движении в вязкой жидкости.
Где:
· — сила трения, так же называемая силой Стокса,
· — радиус сферического объекта,
· — динамическая вязкость жидкости,
· — скорость частицы.
Согласно Пуайзелю, объем вытекаемой вязкой жидкости через капилляр равен:
· V— объем жидкости,
· R - радиус капилляра,
· L — длина капилляра,
· — динамическая вязкость жидкости,
· p1-p2— перепад давления,
· t - время движения
Билет №22.