Выберем систему координат так, чтобы ось х была направлена вдоль луча бегущей волны и начало О координат совпадало с точкой, находящейся на источнике MN плоской волны (см. рис.)
С учетом этого, уравнение бегущей волны запишется в виде
x1=Acos(wt—k x) (40)
Поскольку в точку с координатой х волна возвратится, прейдя дважды расстояние (l - х), и при отражении от стены, как среды более плотной, изменит фазу на p, то уравнение отраженной волны может быть записано в виде
x2=Acos{wt — k[ x+ 2(l—x)]+ p} (41)
После очевидных упрощений получим:
x2=Acоs[wt — k (2 l — х)] (42)
Сложив уравнения (40) для бегущей волны и уравнение (42) для отраженной волны, найдем уравнение стоячей волны:
(43)
x=x1+x2=Acos(wt — k x)— Acos[wt — k(2 l—x)] (44)
Воспользовавшись формулой разности косинусов:
(45)
Найдем
x= -2Asink(l—x)sin(wt — k l) (46)
Так как выражение Asink (l—х) не зависит от времени, то, взятое по модулю, оно может рассматриваться как амплитуда стоячей волны:
(47)
- формула для амплитуды стоячей волны |