Общая методика выбора исходных данных по задачам

Выбор исходных данных по задачам, составляющим индивидуальное задание (КР), осуществляется с использованием списков учебных групп (дневная и вечерняя формы обучения) и индивидуальных шифров студентов.

Обозначим символом i номер индивидуального задания (КР), а символом j – номер задачи, входящей в его состав. Для каждой задачи i.j при описании содержания индивидуального задания (КР) приводятся варианты расчетных схем соответствующих конструкций, а также таблица i.j десяти вариантов остальных исходных данных (нумерация вариантов – от 0 до 9).

Варианты расчетных схем для студентов дневной и вечерней форм обучения соответствуют их номерам в списке учебной группы. Варианты остальных исходных данных выбираются из таблицы i.j преподавателем (например, они могут быть одинаковыми для всей группы).

Студенты заочной формы обучения принимают номер расчетной схемы в задаче i.j равным сумме трех последних цифр их индивидуального шифра. В случае, если сумма трех последних цифр индивидуального шифра студента превышает число приведенных в задании расчетных схем, номер расчетной схемы принимается равным сумме двух последних цифр индивидуального шифра студента. Остальные исходные данныеберутся из таблицы i.j, номер варианта при этом принимается равным последней цифре индивидуального шифра студента.

Структура таблицы i.j принята следующей:

Таблица i.j

Вид исходных данных	Варианты исходных данных к задаче i.j
	0	1	2	3	4	5	6	7	8	9
a, м
h, м
F 1, кН
q 1, кН/м
М 1, кН·м
и т.д.

 

В задаче i.j, где требуется проводить расчет на жесткость, нормативную нагрузку следует считать равной заданной расчетной нагрузке.

Индивидуальное задание 1(контрольная работа 1). Осевое растяжение-сжатие стержней

Краткие сведения из теории

Осевым (центральным) растяжением-сжатием называется сопротивление прямого стержня действию внешних нагрузок, направленных вдоль его продольной оси (рис. 3.1).

Воспользовавшись методом сечений [3], нетрудно показать, что в данном случае силы внутреннего взаимодействия в произвольном поперечном сечении стержня суммируются только к продольной силе N (x), а остальные внутренние усилия тождественно равны нулю. Методика построения эпюры продольных сил с достаточной полнотой изложена в [3].

 

Рис. 3.1

 

При использовании в данном случае гипотезы плоских сечений

Рис. 3.1

 (Я. Бернулли) и гипотезы об отсутствии взаимодействия продольных волокон стержня в поперечных направлениях напряженное состояние материала сводится к линейному: s_x ≠ 0; σ_y = σ_z = τ_yx = τ_yz = τ_yz ≡ 0.Одно из главных напряжений отлично от нуля (при растяжении s_x = σ ₁ ≠ 0, при сжатии s_x = σ ₃ ≠ 0).