Под уравнением волны понимают уравнение, определяющее смещение x от положения равновесия точек среды, находящихся на произвольном расстоянии от источника колебаний в любой момент времени.
Запишем уравнение плоской монохроматической волны, распространяющейся в положительном направлении оси Оx [3]. Пусть источник находится в начале координат (рис. 2.19) и совершает колебания по закону:
x(0, t) = A cosw t. (2.69)
Благодаря упругой связи между частицами среды спустя некоторое время в колебательное движение вступит и произвольная точка М среды, находящаяся на расстоянии x от источника колебаний. Причем, если среда не поглощает энергию (или поглощением энергии средой можно пренебречь), то точка М будет совершать колебания с той же частотой и амплитудой, что и источник.
Рис. 2.19
Но так как волне нужно время, чтобы пройти это расстояние x, то колебания точки М будут отставать по фазе от колебаний в источнике.
|
|
, (2.70)
где – время, необходимое для того, чтобы волна от источника дошла до точки М.
С учетом этого
. (2.71)
Уравнение (2.71) является уравнением плоской монохроматической волны, распространяющейся в положительном направлении оси Ох.
Для плоской монохроматической волны, распространяющейся в отрицательном направлении оси Ох, уравнение волны примет вид:
. (2.72)
С помощью уравнения волны (2.71) можно построить два различных графика:
1) «моментальная фотография» волны – зависимость смещения точек среды в данный момент времени от их координат (рис. 2.20, а);
2) «временная развертка» – зависимость смещения конкретной точки среды от времени (рис. 2.20, б).
Рис. 2.20
С помощью уравнений (2.71) и (2.72), можно найти скорость и ускорение частиц среды, в которой распространяется волна, в любой момент времени:
, (2.73)
. (2.74)
Выбор знака перед вторым слагаемым в скобках, определяется направлением распространения плоской волны: знак «–» ставится если волна распространяется в положительном направлении оси Ох, и знак «+» – если в отрицательном направлении оси Ох.
Волновое уравнение
Уравнения (2.71), (2.72) плоской волны, распространяющейся в положительном (отрицательном) направлении оси Ох являются решениями дифференциального уравнения второго порядка, называемого волновым:
. (2.75)
|
|
Если плоская гармоническая волна распространяется в произвольном направлении, которое можно задать радиус-вектором ,то ее волновое уравнение и уравнение волны запишутся, соответственно, следующим образом
, (2.76)