Принципиальная схема установки приведена на рис.4.5. Внутри лабораторного модуля размещается ферритовый сердечник с двумя обмотками, а также печатная плата, которая содержит элементную базу.
Рис. 4.5
К гнездам «PQ» на лицевой панели модуля подключается генератор гармонических колебаний.
Сигнал с гнезд ЭО «Y» подается на усилитель вертикальной развертки, а с гнезд ЭО «Х» снимается напряжение, которое пропорционально току в обмотке N 1, и подается на усилитель входа «Х» осциллографа.
Суть эксперимента заключается в независимом определении напряженности магнитного поля H в ферромагнетике с помощью закона полного тока и магнитной индукции B на основе использования закона электромагнитной индукции. В работе используется метод наблюдения семейства петель гистерезиса с помощью электронного осциллографа. Для этого на горизонтально отклоняющие пластины подается сигнал пропорциональный H, на вертикально отклоняющие пластины - сигнал пропорциональный B.
Исследуемый ферромагнетик представляет собой тонкое кольцо – тороид с намотанными на него двумя обмотками N 1 и N 2. Когда по обмотке N 1 течет ток, внутри сердечника возникает магнитное поле. Если толщина тороида меньше его диаметра, величину напряженности магнитного поля можно считать постоянной по сечению тороида и равной напряженности в середине сечения.
|
|
По закону полного тока получим
, (4.6)
где l – длина осевой (средней) линии тороида, I – ток в обмотке N 1 (число витков в обмотке).
Напряжение Ux = I R 1 с резистора сопротивлением R 1, включенного в цепь обмотки N 1, подается на горизонтально отклоняющие пластины осциллографа. Измерив значение Ux = a xx, где a x (В/дел)– масштабный коэффициент отклонения по горизонтали, х – величина отклонения в делениях, определим ток I и подставим в формулу (4.6). В итоге получим
(4.7)
Для определения магнитной индукции в сердечнике наматывается еще одна обмотка с числом витком N 2. При изменении магнитного потока в сердечнике в обмотке возникает ЭДС индукции
E (4.8)
где S – площадь поперечного сечения сердечника.
Параметры схемы подобраны таким образом, что выполняется условие
I 2 R 2>> Uc,
где I 2 – ток в обмотке N 2, Uc – напряжение на конденсаторе.
Пренебрегая падением напряжения на вторичной обмотке и напряжением на конденсаторе можно записать закон Ома в виде
E (4.9)
Учитывая, что где q заряд конденсатора из (4.8) и (4.9) получим
Проинтегрировав это выражение, найдем
Так как , то окончательно найдем выражение для расчета магнитной индукции
|
|
(4.10)
где a y (В/дел)– масштабный коэффициент усилителя по вертикали, у – величина отклонения сигнала на экране осциллографа.