Распространение виброакустических волн в агрегате можно рассматривать как взаимодействие вязкоупругих элементов, которое можно описать, как распространение упругой волны по ним [15]. В общем случае элементы связаны между собой силами. Поэтому простейшей моделью такой среды может служить цепочка грузов с массами и пружинами, связывающими их между собой (рис. 2.11).
В начальный момент все частицы находятся на равных расстояниях друг от друга. Если теперь привести в движение первую частицу в направлении Y на величину X 1, то сожмется первая пружина, и сжатие будет распространяться с некоторой скоростью υ вдоль всей системы. Этот процесс называют волной. За время, когда первая масса совершит полный цикл колебания (T), сжатие распространится на расстояние, называемое длиной волны λ= VT. В рассматриваемом случае отдельные частицы смещаются вдоль направления распространения волн, поэтому такая волна называется продольной в отличие от поперечной, где частицы колеблются перпендикулярно направлению распространения.
|
|
Рис. 2.11. Модель среды распространения упругих волн
Продольные волны распространяются в жидкостях, газах и твердых телах, поперечные — в основном в твердых телах. Волны одной частоты по аналогии со световыми называют монохроматическими или гармоническими Источником волны может служить любое тело, колеблющееся в упругой среде. В зависимости от формы поверхности этого тела и характера его колебаний волна может быть сферической (точечный источник), плоской или цилиндрической. Уравнение смещения частиц в плоской гармонической волне может быть получено из уравнения гармонических колебаний с учетом запаздывания колебаний точек, отстоящих на расстояние у от источника, на время ; тогда .
Так как здесь x —функция двух переменных: времени и координаты y, то можно графически изобразить волну, взяв одну из этих величин постоянной. Если принять т = const, то график x = ψ(y) покажет, как смещены точки с различными координатами в данный момент (мгновенная фотография волны, рис. 2.12, а).
При y = const график уравнения X = ψ (τ) покажет, как во времени
колеблется выбранная нами точка с координатой у (рис. 2.12, б).
Рис. 2.12 - Графики волны: а) при — const; б) при y— const
Скорость распространения продольных волн (скорость звука) зависит от физических свойств среды, например, в воздухе 330 м/сек (при t = 0°С), в воде 1500 м/сек (при 25° С), в стали 5000 м/сек. Для других сред скорость звука может быть рассчитана по формулам:
В газах ;
в жидкостях ;
в твердых телах ,
где: — отношение удельных теплоемкостей газов, (для воздуха равное 1,4); R - универсальная газовая постоянная, R =8300 Дж/(кг моль град); T - абсолютная температура, K; Т = t + 2730С; μ - молекулярный вес, кг/(кг—моль); χ - коэффициент сжимаемости, м /Н2; ρ- плотность, кг/м3; E - модуль Юнга, Н/м2.
|
|
В общем виде любая среда преобразовывает (вносит свои изменения) проходящую через нее виброакустическую волну (рис. 2.13).
W(ω) |
Рис. 2.13. Схема преобразования вибрационной волны
Следовательно, зная характеристику входящего в волнопровод колебания и выходящего из него можно оценить влияние волнопровода через передаточную функцию. В соответствии с определением – передаточная функция это отношение выходного сигнала к входному сигналу.
(2.25)
Передаточная функция при проведении модального анализа строится во всем частотном диапазоне объекта и будет определяться спектральной плотностью ее распределения. Характер спектрального распределения не будет зависеть от объекта, если его характеристики являются постоянными. При наличии большого количества элементов объекта существенную роль в изменении характеристики спектральной плотности передаточной функции будут играть границы и зоны нагружения импульсной нагрузкой исследуемые элементы объекта. Это существенно при проведении диагностирования объекта – знание влияния перехода или границы контактной зоны.
При рассмотрении передаточной функции корпус — деталь и деталь — элемент исследовательский процесс строится в частотном диапазоне собственных частот каждого из элементов объекта.
Для диагностирования знание передаточной функции позволит существенно повысить распознавание технического состояния диагностируемого технического или иного объекта.
Основной подход в описании алгоритма математического определения передаточной функции строится на преобразованиях линейной системой стационарной случайной функции. Полагая, что на входе в систему стационарная случайная функция описывается дифференциальным уравнением n -й степени типа, на выходе – дифференциальным уравнением m -й степени. Математическое ожидание, дисперсия и коэффициент корреляции данных уравнений входа и уравнения выхода будут связаны между собой передаточной функцией линейной системы.