double arrow

Где k – коэффициент, зависящий от параметров машины

Рис. 2.34 Рис. 2.35

Силы взаимодействия элементар­ных магнитиков, например M1 и M2, с потоком статора Fэм направ­лены вдоль этого потока и вращающего момента не создают. При перемещении потока статора в положение Б в том же направлении будут поворачиваться и элементарные магнитики (рис. 2.35, б). Однако вследствие явления гистерезисного запаздывания магнити­ки M1 и M2 не повернутся на тот же угол, что и поток Ф1 и между ними образуется угол гистерезисного запаздывания γг. После это­го силы взаимодействия Fэм будут иметь тангенциальные состав­ляющие Ft, которые и создадут гистерезисный момент асинхронно­го режима Mг.а. Возникающий гистерезисный момент пропорци­онален модулю векторного произведения пространственных векторов магнитного потока ротора Ф2, образованного элементарными магнитиками, и м.д.с. статора F1, которые вращаются с одинако­вой угловой скоростью со сдвигом на угол γг:

, (2.37)

Значения м.д.с. F1 и потока Ф2 при симметричном, например трехфазном, питании от угловой скорости ротора не зависят. Про­странственный угол γг, на который поток ротора отстает от потока статора, также не зависит от угловой скорости ротора и определя­ется той коэрцитивной силой Нс, при которой начинает изменяться направление поля элементарных магнитиков, т.е. определяется формой петли гистерезиса материала ротора. Соответственно не зависит от угловой скорости ротора и вращающий гистерезисный момент Мг.а.


Сейчас читают про: