2014-02-18
1452
Дифракционные световые пучки, исходящие от каждой из
щелей перекрываются, и интерферируют между собой. (Рис.6) Происходит дополнительное перераспределение интенсивности по углам дифракции. В результате дифракции на периодической структуре щелей свет за решёткой может распространяться в основном только в нескольких, так называемых главных направлениях, которые характеризуются углами 
, определяемых условием
, 
В этом случае волны усиливают друг друга при интерференции, и суммарная интенсивность 
где 
- интенсивность от одной щели.
, то есть, интенсивность света, распространяющегося под углом и приходящего в точку 
на экране наблюдения, в результате интерференции возрастает в 
раз по сравнению с интенсивностью в этой же точке от одной щели. (Рис.7)
Методом векторных диаграмм, можно получить:
(*)- распределение интенсивности при дифракции света на амплитудной решетке, где
– распределение интенсивности при дифракции света на одиночной щели; 
На рис.8 показаны кривые распределения интенсивности 
при N = 2, N = 4, N =8, N = 100 для случая изотропных источников, у которых интенсивность испускаемых волн не зависит от направления (от угла q) и 
. Графики построены в соответствии с формулой (*) при малых углах, когда 
.
Рис.8. Распределение интенсивности в интерференционных картинах, полученных от N источников
Обратите внимание, что количество дополнительных максимумов и минимумов в дифракционной картине связано с числом щелей N решетки
Число доп. максимумов = N -2
Число доп. минимумов = N -1
Если рассмотреть наклонное падение волны на дифракционную решетку, то разность хода между крайними точками равна
отсюда условие минимумов
, (рис.9) Рис. 9
