double arrow

СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ДИСЛОКАЦИЮ


Следовательно, дислокация не может двигаться в кристалле быстрее звука

Движение дислокации вызывает пластическую деформацию кристалла, т.е. дислокация совершает работу. Учитывая это, можно оперировать представлением о действии некоторой силы на линию дислокации как на самостоятельный физический объект. Фактически же дислокация — не частица, не тело, а особая конфигурация в расположении атомов. Следовательно, ниже речь идет о силе, действующей на эту конфигурацию, и такую силу не следует смешивать с силами, действующими на атомы. Это наглядно видно из рассмотрения атомного механизма перемещения винтовой дислокации на рис. 32.

В общем случае на дислокацию действуют силы разного происхождения: внешние силы, приложенные к поверхности кристалла, внутренние силы от действия поля напряжений вокруг соседних дислокаций, инородных атомов и других несовершенств.

Ниже рассматривается случай действия только внешних сил (внутренние напряжения от других дефектов отсутствуют). Основная идея расчета состоит в следующем. Кристалл от внешнего источника получает дополнительную энергию в виде механической работы А. Вся эта энергия переходит в работу Aд, совершаемую силой Fд, действующей на дислокацию (Aд = A).




Рассмотрим краевую дислокацию на рис. 21 и 26. Однородные касательные напряжения τ от внешней силы F, совершив сквозной сдвиг верхней части кристалла относительно нижней на величину b, произведут работу A = Fb. Так как касательные напряжения действуют на площади l1/l2, где l1— длина и l2 — ширина кристалла, то сила, действующая в_ этой плоскости, F l1l2 и А= bτ l1l2.

Нашей целью является вычисление силы f, действующей на единицу длины дислокации. Сила, действующая на всю дислокацию, Fд= f l2.

При перемещении дислокации через всю длину кристалла l1работа этой силы Aд = Fд l1= f·l1l2. Она,как уже указывалось, равна затраченной работе A. Следовательно, f·l1l2 = b·τ l1l2. Откуда







Сейчас читают про: