Упругое взаимодействие параллельных краевых дислокаций

Доказывается, что и в случае смешанной дислокации сила, действующая на единицу ее длины, равна произведению вектора Бюргерса на касательное напряжение и направлена перпендикулярно линии дислокации в любой ее точке в сторону участка плоскости скольжение, еще не охваченного сдвигом

Сила, действующая на единицу длины дислокации, равна произведению вектора Бюргерса на касательное напряжение в плоскости скольжения. Эта сила перпендикулярна линии дислокации и направлена к той части плоскости скольжения, где скольжение еще не происходило.

Вокруг дислокации решетка деформирована и имеется поле напряжений, которое является источником силы, действующей на соседнюю дислокацию. Так же как и в случае действия внешних сил, приложенных к поверхности кристалла, внутренние напряжения от одной дислокации обусловливают наличие силы, действующей на единицу длины другой дислокации и равной произведению вектора Бюргерса на составляющую касательного напряжения в направлении этого вектора

На рис. 47 схематично изображены нормальные и касательные напряжения в разных областях вокруг положительной краевой дислокации. Выделено восемь областей, при переходе через границы которых меняется знак напряжений. Поле напряжений вокруг краевой дислокации не обладает такой простой симметрией, как поле напряжений вокруг винтовой дислокации. С одной стороны от плоскости скольжения имеется область гидростатического (всестороннего) сжатия, а с другой стороны — область гидростатического растяжения.