Лучистый теплообмен. Тепловое излучение. Под тепловым излучением понимают перенос теплоты от одного тела к другому при помощи электромагнитных волн определенной длины

Тепловое излучение. Под тепловым излучением понимают перенос теплоты от одного тела к другому при помощи электромагнитных волн определенной длины. Способность переносить тепловую энергию обладают электромагнитные волны с длиной от 0,4 до 800 мкм. Этот диапазон входят световые лучи (ультрафиолетовые) с длиной 0,4–0,8 мкм и инфракрасные (тепловые) лучи с длиной 0,8–800 мкм. Роль светового излучения ощутима только при очень высоких температурах рабочих тел. При температурах же, характерных для промышленных энергетических установок, практически вся теплота передается инфракрасными лучами.

Количество теплоты, излучаемой с единицы поверхности в единицу времени называют поверхностной плотностью излучения или излучательной способностью тела Е [Вт/м²]. Ели тело имеет поверхность F, то количество теплоты, излученной с этой поверхности, будет найдено

, Вт. (2.44)

Излучательная способность не зависит от температуры окружающих тел, а зависит только от собственной температуры тела (чем выше температура, тем короче длина волны и интенсивнее излучение).

Обычно при попадании на тело лучистого потока теплоты, часть его поглощается телом Е_А, часть отражается Е_R, часть проходит сквозь тело E_D:

. (2.45)

Разделив выражение (2.45) на Е _пад, получим

или (2.46)

Если обозначить за А – коэффициент поглощения тела, D – коэффициент пропускания тела; R – коэффициент отражения тела, то в зависимости от распределения лучистой энергии на поверхности тела можно выделить следующие виды тел:

А) абсолютно черное (А = 1), тело полностью поглощает падающую на него тепловую энергию;

Б) абсолютно белое (R = 1), тело полностью отражает падающую тепловую энергию;

В) абсолютно прозрачное (D = 1), тело полостью проводит падающую тепловую энергию через себя.

Нужно отметить, что в природе таких тел не существует, есть только тела, приближающиеся к ним, то есть все тела серые ().

При поглощении и отражении лучистой тепловой энергии основное значение имеет не цвет, а состояние поверхности тела. Например, белая поверхность хорошо отражает только световые, а тепловые может поглощать также хорошо, как и черная. На способность отражения (поглощения) тепловой энергии телами влияет также и состояние поверхности. Шероховатая поверхность рассеивает лучи при отражении, и они могут попадать снова на поверхность. В этом случае поверхность называют матовой. Если поверхность достаточно гладкая, то рассеивания не происходит и поверхность в этом случае называют зеркальной (глянцевой).

Для большинства твердых и газообразных тел поглощение теплового потока происходит в начальном поверхностном слое и не зависит от толщины самого тела. Для газов, имеющих малую концентрацию молекул, процесс поглощения лучистой энергии носит объемный характер. То есть коэффициент поглощения будет зависеть от объема газа, его давления и концентрации поглощающих молекул.

Суммарный процесс взаимного излучения, поглощения, отражения и пропускания лучистой энергии в системе тел называется лучистым теплообменом.

Связь между излучательной и поглощательной способностью устанавливает закон Кирхгофа, согласно которому наибольшее возможное количество теплоты излучается черным телом, а количество энергии, излучаемое единицей поверхности серого тела, прямо пропорционально его коэффициенту поглощения:

. (2.47)

Коэффициент поглощения А также еще называют степенью черноты.

Тогда отношение излучательной способности к поглощательной для всех тел одинаково и равно излучательной способностью абсолютно черного тела:

. (2.48)

Взаимосвязь между интенсивностью излучения и длинами волн устанавливает закон Планка:

. (2.49)

где I – интенсивность излучения, λ – длина волны; Т – абсолютная температура поверхности тела.

Ученым В. Вином было установлено, что произведение максимальной длины волны и абсолютной температуры тела есть величина постоянная:

, м·К. (2.50)

Полное количество энергии, излучаемое абсолютно черным телом, определяется законом Стефана-Больцмана:

. (2.51)

Количество энергии, излучаемое абсолютно черным телом, прямопропорционально четвертой степени его абсолютной температуре.

Здесь с ₀ = 5,67 Вт/(м²∙К⁴) – постоянная Стефана-Больцмана.

Закон Стефана-Больцмана определяет общее количество энергии, излучаемое телом по всем направлениям, однако взятый по различным направлениям лучистый поток будет не одинаков. Если тело излучает энергию по направлению к другому телу под определенным углом, то согласно закону Ламберта, количество излученной этим телом энергии можно найти

. (2.52)

где Е _n – количество энергии излучаемой по нормали, проведенной к поверхности тела.

При расчете лучистого теплообмена между телами необходимо учитывать температуры, степени черноты и площади теплообменных поверхностей каждого тела участвующего в теплообмене, а также их форму и взаимное расположение.

Количество теплоты излучаемым одним телом по отношению к другому, если поверхности теплообмена этих тел являются параллельными и разделенными прозрачной средой, определяется

, Вт, (2.53)

где А _пр –– приведенная степень черноты тел, участвующих в теплообмене,

, (2.54)

где А ₁ и А ₂ – соответственно степень черноты первого и второго тела.

Если параллельные тела разделены между собой непрозрачными телами, то

, (2.55)

где n – количество экранов.

Если одно тело при излучении находится внутри плоскости другого тела, то

. (2.56)

где F ₁ и F ₂ – соответственно поверхности излучения первого и второго тела.

При излучении теплового потока с поверхности твердых тел в газообразную среду можно также использовать также формулу (2.53), подставив вместо А _пр степень черноты твердого тела.

Теплопередача

Термином теплопередача принято называть процесс передачи теплоты между двумя средами разделенных стенкой. Это наиболее из распространенных процессов переноса теплоты. При теплопередаче теплота переносится одновременно несколькими способами. Поэтому она является процессом сложного теплообмена. Так на приведенной схеме (рис. 2.10) теплота от горячей жидкости 1 с температурой t ₁ при коэффициенте теплоотдачи α₁ передается конвекцией стенке 2, затем – теплопроводностью через стенку и далее от стенки конвекцией к жидкости 3, имеющей температуру t ₂, при коэффициенте теплоотдачи α₂. При стационарном режиме значение теплового потока остается постоянным во всех областях теплопередачи, т.е.

, (2.57)

где ; (2.58)

; (2.59)

. (2.60)

Если выразить из этих формул (2.58, 2.59, 2.60) температурные напоры и сложить их, то получим суммарный температурный напор:

. (2.61)

Отсюда следует выражение теплового потока

, (2.62)

где – полное термическое сопротивление теплопередаче; и – частные термические сопротивления теплоотдачи; – частное термическое сопротивление теплопроводности.

Формулу (2.62) можно представить в ином виде, если подставить в нее , называемый коэффициентом теплопередачи:

. (2.63)

Коэффициент теплопередачи численно равен количеству теплоты, передаваемой в единице времени, через единицу площади поверхности при перепаде температур 1 градус между горячей и холодной средой.

Таким же способом модно получить формулы для расчета теплового потока, передаваемого теплопередачей:

- для многослойной плоской стенки

; (2.64)

- для многослойной цилиндрической стенки

. (2.65)