Законы Фарадея

Количественные закономерности электролита установил английский физик М. Фарадей. Эти закономерности нетрудно вывести теоретически на основе представления об ионной проводимости.

Если за время у электрода нейтрализуется ионов, каждый из которых имеет валентность и массу , то электрод получит заряд

,

где - заряд электрона. При этом на электроде осядет масса вещества .

Отношение

(8)

есть постоянная для данного вещества величина, называемая электрохимическим эквивалентом этого вещества. Очевидно, что электрохимический эквивалент равен количеству вещества, выделяющегося на электроде при прохождении через раствор единицы количества электричества. Из формулы (8) следует, что

,

где - сила тока, протекающего через раствор.

Первый закон Фарадея. Масса вещества, выделяющегося на электроде пропорциональна количеству электричества, прошедшего через раствор.

Умножим и разделим (8) на постоянную Авогадро :

.

Учитывая, что - молярная масса вещества, получим

,

где

- универсальная постоянная, называемая постоянной Фарадея. Отношение называется химическим эквивалентом вещества.

Второй закон Фарадея. Электрохимический эквивалент вещества пропорционален его химическому эквиваленту.

Объединив оба закона Фарадея, получим

,

откуда следует, что при , т. е. постоянная Фарадея равна количеству электричества, при прохождении которого через раствор на каждом из электродов выделяется количество вещества, равное химическому эквиваленту.

Согласно опытным данным,

Магнитное поле при наличии магнетиков. Поле элементарного тока. Магнитный момент элементарного тока. Механизмы намагничивания. Напряженность магнитного поля. Граничные условия для векторов магнитного поля.

Движущийся по орбите электрон обладает механическим моментом импульса , модуль которого

,

где , . Вектор (его направление определяется по правилу правого винта) называется орбитальным механическим моментом электрона. Направления и противоположны, поэтому

,

где величина

называется гиромагнитным отношением орбитальных моментов (общепринято писать со знаком “-”, указывающим на то, что направления моментов противоположны). Это отношение, определяемое универсальными постоянными, одинаково для любой орбиты, хотя для разных орбит значения и различны.

Аналогично электрон обладает собственным механическим моментом импульса , называемый спином. Считалось, что спин обусловлен вращением электрона вокруг своей оси, что привело к целому ряду противоречий. Спину электрона соответствует собственный (спиновой) магнитный момент , пропорциональный и направленный в противоположную сторону:

.

Величина называется гиромагнитным отношением спиновых моментов.

Проекция собственного магнитного момента на направление вектора может принимать только одно из следующих значений:

,

где , - магнетон Бора, являющийся единицей магнитного момента электрона.

Всякое вещество является магнетиком, т.е. оно способно под действием магнитного поля приобретать магнитный момент (намагничиваться). Для понимания механизма этого явления необходимо рассмотреть действие магнитного поля на движущиеся в атоме электроны.

Ради простоты предположим, что электрон в атоме движется по круговой орбите. Если орбита электрона ориентирована относительно вектора произвольным образом, составляя с ним угол , то можно доказать, что она приходит в такое движение вокруг , при котором вектор магнитного момента , сохраняя постоянным угол , вращается вокруг вектора с некоторой угловой скоростью. Такое движение называется прецессией.

Таким образом, электронные орбиты атома под действием внешнего магнитного поля совершают прецессионное движение, которое эквивалентно круговому току. Так как этот микроток индуцирован внешним магнитным полем, то, согласно правилу Ленца, у атома появляется составляющая магнитного поля, направленная противоположно внешнему полю. Наведенные составляющие магнитных полей атомов (молекул) складываются и образуют собственное магнитное поле вещества, ослабляющее внешнее магнитное поле. Этот эффект получил название диамагнитного эффекта, а веществ, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле против направления поля, называются диамагнетиками.

В отсутствие внешнего магнитного поля диамагнетик немагнитен, поскольку в данном случае магнитные моменты электронов взаимно компенсируются, и суммарный магнитный момент атома равен нулю. К диамагнетикам относятся многие металлы, большинство органических соединений, смолы, углерод и т.д.

Так диамагнитный момент эффект обусловлен действием внешнего магнитного поля на электроны атомов вещества, то диамагнетизм свойствен всем веществам. Однако наряду с диамагнитными веществами существуют и парамагнитные – вещества, намагничивающиеся во внешнем магнитном поле по направлению поля.

У парамагнитных веществ при отсутствии внешнего поля магнитные моменты электронов не компенсируют друг друга, и атомы парамагнетиков всегда обладают магнитным моментом. Однако вследствие теплового движения молекул их магнитные моменты ориентированы беспорядочно, поэтому парамагнитные вещества магнитными свойствами не обладают. При внесении парамагнетика во внешнее магнитное поле устанавливается преимущественная ориентация магнитных атомов по полю (полной ориентации препятствует тепловое движение атомов). Таким образом, парамагнетик намагничивается, создавая собственное магнитное поле, совпадающее по направлению с внешним полем и усиливающее его. Этот эффект называется парамагнитным. При ослаблении внешнего магнитного пол до нуля ориентация магнитных моментов вследствие теплового движения нарушается и парамагнетик размагничивается. Диамагнитный момент наблюдается и у парамагнетиков, но он значительно слабее парамагнитного и поэтому остается незаметным.

Также для определения вида магнетика проводят следующий опыт: 1 грамм исследуемого вещества помещают в поле (Гс – единица магнитного поля в ГДС). Диамагнетики выталкиваются магнитным полем. Например, вода (сила – -22 дины), свинец (сила – -37 дин), медь (сила – -2.6 дин). Парамагнетики втягиваются полем. Например, Al +17 дин, жидкий +20 дин, Fe +400000 дин, магнетит +120000 дин.