Опыты по дифракции электронов и других микрочастиц показали, что микрочастица не является материальной точкой, а представляет собой сложный материальный объект, обладающий волновыми свойствами.
В связи с этим встал вопрос о границах применимости классической физики в микромире. Критерием применимости классической физики в микромире являются соотношения неопределенностей.
В классической механике состояние частицы определяется заданием координат x,y,z и импульса (px, py, pz) в каждый момент времени. Принимается, что эти динамические переменные могут быть измерены с любой нужной степенью точности. Однако волновые свойства микрочастиц приводят к тому, что микрочастица не может иметь одновременно точных значений координаты xи составляющей импульса рx (y и рy, z и рz).
Математически:
(5.9)
где ħ = h / 2p.
Соотношения (5.9) называются соотношениями неопределенностей Гейзенберга. Аналогичные соотношения имеют место для ряда других пар величин (энергия и время, компоненты момента импульса и т.д.). Такие величины называются каноническими сопряженными переменными.
|
|
Принцип неопределенностей Гейзенберга формулируется следующим образом: произведение неопределенностей значений двух канонически сопряженных переменных не может быть по порядку величины меньше постоянной Планка ħ.
В квантовой механике доказывается, что эти соотношения носят самый общий характер и выполняются при движении любых тел.
Таким образом, волновая природа микрочастиц приводит к тому, что микрочастица не может иметь одновременно определенные значения координаты x и импульса рх (y и py, z и pz ). Из (5.9) следует, что чем с большей точностью определяется координата частицы, тем с меньшей точностью можно определить ее импульс, и наоборот.
Это значит, что состояние микрочастицы можно охарактеризовать с помощью величин, присущих классической частице, лишь с некоторым приближением, которое устанавливается соотношением неопределенностей.
Соотношение неопределенностей, аналогичное (5.9), существует для времени и энергии:
(5.10)
Выражение (5.10) означает, что определение энергии с точностью до (Е±DE) должно занять интервал времени Dt, не меньший чем:
Соотношение (5.10) приводит к важным выводам относительно возбужденных состояний ядер, атомов и молекул. Если Dt – время жизни возбужденного состояния (Dt ~10–8 с), то неопределенность энергии этого состояния
~10 –26 Дж.
Неопределенность энергии DЕ называется естественной шириной энергетического уровня.
Следовательно, при переходе атома из возбужденного состояния в невозбужденное или в менее возбужденное излучается фотон, энергия которого определяется с точностью до DЕ, а частота имеет неопределенность:
|
|
или ~ 108 рад/с.
Неопределенность Dn (Dw) называется естественной шириной спектральной линии. Эта неопределенность оказывается настолько большой, что атомами излучаются не отдельные спектральные линии, а целые спектральные участки шириной Dn. По ширине спектральной линии можно определить время жизни атома в возбужденном состоянии.