Сущность коммутационного процесса

Ранее при рассмотрении вопросов обмоток было отмечено, что по обе стороны щетки, то есть в каждой ветви обмотки, проходит ток i_я, и токи этих ветвей имеют разные направления.

Рис. 4.15. Сущность процесса коммутации

В момент, когда щетки находятся только над пластиной 1, ток i_b секции abc идет от c к a и равен + i_я. (рис 4.15, а).

Далее ток секции b и a складывается с током второй ветви (i₁=2i_я) и через пластину 1, а затем щетку будет идти во внешнюю цепь в этот момент i₂ =0.

Спустя время T щетка будет только на пластине 2 (рис 4.15, c). В этот момент i₁ = 0, i₂ = 2 i_я и по секции abc проходит ток от a к c, то есть i_c = - i_я.

Таким образом, за время Т, называемое периодом коммутации, коммутирующая цепь abc переходит из одной ветви обмотки в другую, и ток изменяется от + i_я до – i_я, то есть на величину 2i_я.

В процессе коммутации в секции обмотки будет наводиться ЭДС самоиндукции

(4.16)

и ЭДС взаимоиндукции .

Результирующая ЭДС – реактивная, она будет

(4.17)

В авиационных электрических машинах , поэтому .

Кроме этого может наводиться и ЭДС внешнего поля e_к (если щетка сдвинута с линии физической нейтрали).

Обозначим сопротивления переходных контактов сбегающего и набегающего краем щетки r₁ и r₂. Тогда к замкнутому контуру (рис. 4.15, b) применим второй закон Кирхгофа

(4.18)

Очевидно, что

(4.19)

получим:

(4.20)

Будем считать, что r₁ и r₂ не зависят от плотности тока, поэтому

(4.21)

Площадь S₂ пропорциональна времени t, протекающему от начального момента коммутации до рассматриваемого момента времени, а площадь S₁ –времени T–t, оставшемуся до конца коммутации.

Поэтому:

(4.22)