Перемещение среды, в которую вытекает струя, параллельно оси струи приводит к увеличению интенсивности турбулентного обмена количеством движения между двумя потоками. В результате изменяются закономерности подсоса окружающей среды в струю, а также протяженность последней. В то же время, нет оснований полагать, что это обстоятельство существенно сказывается на структуре струи и на распределение скорости в ее поперечном сечении. Поэтому принято считать, что при любой скорости внешнего потока профиль скорости в основном участке описывается функцией Шлихтинга (10.18), которая в данном случае имеет вид:
(10.20)
а профиль скорости в начальном участке - кривой универсальной скорости:
(10.21)
Здесь безразмерная ордината отсчитывается от наружной границы струи у 2:
(10.22)
где y 1 —координата внутренней границы пограничного слоя.
Таким образом, задача определения параметров турбулентной струи, развивающейся в спутном или встречном потоках, сводится к установлению закономерностей расширения границ струи и изменения ее осевой скорости.
|
|
Указанная задача может быть решена на основе теории пути смешения Прандтля. В этой теории (см. гл. 6) Прандтль полагал, что пульсационные составляющие продольного и поперечного компонентов скорости пропорциональны изменению средней скорости в направлении, перпендикулярном направлению движения потока где l - длина пути смешения (гл. 6).
Как уже указывалось ранее, скорость расширения струи (скорость нарастания толщины пограничного слоя) определяется, главным образом, пульсационной составляющей поперечного компонента скорости, т.е. В случае осесимметричной струи вместо b следует подставлять ее радиус r.
Подобие профилей скорости в различных сечениях пограничного слоя позволяет считать, что или где и - скорости на внутренней и внешней границах пограничного слоя.
Подобие профилей скоростей позволяет также предположить, что отношение характерных линейных размеров есть величина постоянная, т.е. l / b = const. Следовательно, можно записать, что Поскольку а то закон нарастания толщины пограничного слоя по длине струи имеет следующий вид:
(10.23)
Величина называется степенью турбулентности потока. Она всегда положительна, поэтому во всех случаях
Характерное значение осредненной скорости , фигурирующее в соотношении (10.23), определяется по формуле
(10.24)
То обстоятельство, что усреднение скорости в этом уравнении осуществляется по толщине струи, а не по площади ее поперечного сечения, объясняется отмеченным ранее фактом практической независимости закона расширения струи от ее геометрии. В случае несжимаемого газа ( = const предполагается во всех дальнейших выкладках) для профиля скорости, описываемого уравнением Шлихтинга, среднемассовая скорость близка к среднеарифметической абсолютных значений скоростей
|
|
(10.25)
Используя это выражение, получаем следующий закон увеличения толщины пограничного слоя
~ (10.26)
Таким образом, и при движущейся окружающей среде в пределах начального участка струи толщина пограничного слоя пропорциональна удалению от плоскости сопла или b = const× х, где . Значение коэффициента с находится экспериментально.
Учитывая, что для затопленной струи b 3 = c x, можно записать
(10.27)
Нетрудно заметить, что отличие закономерностей расширения струи, развивающейся в спутном и встречном потоках, от закономерностей расширения затопленной струи определяется соотношением скоростей и . При спутном движении двух струй (или струи и окружающей среды) скорости на границах пограничного слоя направлены одинаково, поэтому с увеличением абсолютная величина разности ( - ) убывает, тогда для струи в спутном потоке имеем:
(10.28)
причем знак минус берется при > .
Из выражения (10.28) следует, что о турбулентной струе как таковой можно говорить лишь при . При = = 0. Физически это означает однородность потока уже в выходном сечении струи.
При распространении струи во встречном потоке скорости на границах пограничного слоя имеют противоположное направление, т. е. геометрическая разность скоростей равна сумме их абсолютных значений, поэтому . Иными словами, при встречном движении струй (или струи и окружающей среды) расширение пограничного слоя не зависит от соотношения скоростей на его границах и подчиняется тому же закону, что и расширение затопленной струи. Этот несколько неожиданный результат объясняется тем обстоятельством, что вблизи границы раздела двух встречных потоков формируется область с нулевой скоростью движения, и вытекающая струя развивается при условиях, когда на ее границах эффективная скорость окружающей среды равна нулю.
Начальный участок струи. В начальном участке струи, вытекающей в окружающую среду со скоростью , = = const и = const, поэтому здесь при спутном движении b = ± c x (1 - m)/(1 + m), где a опытный коэффициент c = 0,27 (рис. 10.4).
Рис. 10.4. Зависимость толщины пограничного слоя струи несжимаемой жидкости от скорости внешнего потока
Уравнение b = ± c x (1 - m)/(1 + m) определяет изменение вдоль начального участка толщины пограничного слоя b, расположенного между внешней границей у 2 и внутренней у 1, причем b = у 1 - у 2. Для установления вида функций у 1(x) и у 2(x) воспользуемся законами сохранения массы и количества движения газа. Согласно первому из них количество газа, протекающего через некоторое сечение пограничного слоя плоской струи должно быть равно сумме расходов газа через границу и через границу y 2 т.е.
(10.29)
Аналогичным образом, количество движения газа в выделенном сечении складывается из количества движения газов, проходящих через границы и , т.е.
(10.30)
Умножив уравнение (10.29) на и вычитая почленно полученное выражение из соотношения (10.30), получим
или при
(10.31)
Используя уравнения (10.21) и (10.22), выражению (10.31) можно придать следующий вид:
откуда после вычисления интегралов
находим
(10.32)
где знак плюс соответствует m>1
Следовательно,
(10.33)
где знак минус соответствует m > 1.
Длину начального участка определим из условия = 0, что эквивалентно достижению внутренней границей пограничного слоя оси струи:
(10.34)
где знак минус отвечает режиму m > 1.Это выражение приблизительно справедливо и для осесимметричной струи; необходимо только заменить на .
Для затопленной струи (m = 0) из этого уравнения получаем L з/ b 0 = что хорошо соответствует экспериментальным данным.
|
|
Расход газа, протекающего через половину плоской струи в ее начальном участке
Учитывая, что а также используя выражения для относительного расхода газа имеем
(10.35)
что дает для конца начального участка
½ = 1 +
Для затопленной струи (m = 0), отсюда находим Q = Q 0/ L з = т.е. на начальном участке такая струя подсасывает из окружающей среды почти треть своего начального расхода. По мере увеличения m интенсивность подсоса возрастает, достигая при m >> 1 значения
При использовании приведённых выше формул в практических расчётах необходимо учитывать следующие обстоятельства. Уравнения (10.32) ¸ (10.35) отражают формальные математические преобразования, которые не всегда соответствуют реальной физической ситуации. В самом деле, при m = 1 струи как таковой фактически не существует. В то же время, формула (10.34) даёт бесконечное значение длины начального участка. Далее, при m > 1 струя является обратной, т.е. подсос осуществляется спутным потоком из вдуваемой струи. Обратная струя закрывается, когда скорость на оси "струи" с заданной точностью совпадает со скоростью внешнего потока.
Основной участок струи. Более сложной задачей является определение очертаний основного участка струи в спутном потоке. В этом случае формула (10.28) приобретает вид:
(10.36)
где - скорость на оси основного участка струи (знак минус берется при > ). Константа c определяется опытным путем и для основного участка равна 0,22. Поскольку = f (x), является функцией расстояния граница струи в спутном потоке должна быть криволинейной, т.е d b / d x = var и для ее определения необходимо знать вид зависимости
Для отыскания закономерностей изменения скорости по оси струи, а также для определения границ струи воспользуемся уравнением сохранения количества движения, которое для изобарической струи имеет следующий вид
= (10.37)
Это уравнение выводится способом, аналогичным рассмотренному ранее для начального участка.
Используя функцию Шлихтинга, вместо выражения (10.37) получаем:
|
|
или, заменив интегралы их значениями,
(10.38)
где
Решая квадратное уравнение (10.38), находим
Для затопленной струи (m = 0), учитывая, что b = с х = 0,22 х, из уравнения (10.38) имеем
Запишем уравнение (10.36) в виде:
Подставив в это выражение значение и интегрируя его, приходим к уравнению, связывающему толщину струи с продольной координатой х
(10.39)
где - безразмерное расстояние от начального сечения до полюса основного участка, в котором толщина струи равна нулю; ; ; Выполняя интегрирование в правой части уравнения (10.39), для m < 1 получаем окончательно
(10.40)
При практических расчетах для данного значения m вычисляют , а затем, изменяя безразмерную толщину струи b, находят по уравнению (10.40) соответствующую координату При этом положение полюса определяют по соотношению:
(10.41)
где
По найденной зависимости вычисляют изменение вдоль потока (рис. 10.5).
Рис. 10.5. Схема изменения осевой скорости по длине струи на начальном (I), переходном (II) и основном (III) участках
В случае, когда струя имеет меньшую скорость, чем окружающая среда (m > 1), уравнение (10.40) непригодно, так как при этом получаются мнимые значения величины Для m > 1 целесообразно вести отсчет координаты от переходного сечения струи в котором избыточная скорость на оси приблизительно равна избыточной скорости истечения ; тогда вместо выражения (10.39) получаем уравнение
Поскольку изменяется нижний предел интегрирования, то окончательное выражение усложняется. Однако оно имеет ту же структуру, что и уравнение (10.40), поэтому здесь не приводится. Отметим только, что , а
Наконец, приведем выражение, определяющее относительный расход газа через поперечное сечение струи в основном участке и справедливое при . (10.42)
Аналогичным вышеописанному способом выполняется анализ более сложных случаев развития турбулентной струи в спутном потоке: осесимметричной струи, неизотермической струи и т.д. С конкретными решениями задач для этих случаев можно познакомиться по монографиям Г. Н. Абрамовича и другой литературе.
Пример 10.2. Оценить параметры струи несжимаемого газа, развивающегося в спутном потоке при соотношении скоростей m = 0.6. Построить контуры струи, а также график изменения скорости на оси струи по её длине.
Для решения подобных задач весьма удобен пакет Mathcad, позволяющий легко выполнить многовариантные решения. Ниже представлена схема использования пакета.
Перейдём теперь к анализу закономерностей развития струи в основном участке. Здесь необходимые величины вычисляются в такой последовательности: xп, F1(xп), а затем выполняются расчёты по формуле (10.40).
На этом этапе особенно проявляются преимущества пакета Mathcad, поскольку в его рамках можно строить не только графики зависимостей между отдельными функциями, но и обратные им.
Можно видеть, что значение b / b 0 = 0 при значениях x / b 0 соответствующих координатам полюсов струи.
При развитии в спутном потоке длина струи определяется скоростью внешней среды, т.е. значением m. Очевидно, можно считать, что струя "закрылась", если относительная скорость на её оси u max/ u 0 будет равна (1,05 ¸ 1,10) m. Используя это определение, из уравнения для D um можно найти значение b / b 0, соответствующее концу струи,
откуда для m = 0,6 получаем: = 47,706. Из графика 44,767 находим 2,5. Можно также воспользоваться специальной командой Mathcad.