Пусть на тело действует произвольная система сил , , …, , лежащих в одной плоскости (рис. 26а). Возьмем в этой плоскости произвольную точку , которую назовем центром приведения, и пользуясь доказанной выше теоремой, приведем все силы в центр (рис. 26б).
В результате в центре получаем систему сходящихся сил и систему пар сил с моментами: , , …, . Систему сходящихся сил можно заменить одной силой , приложенной в центре , при этом . Аналогично, по теореме о сложении пар, все пары можно заменить одной парой, лежащей в той же плоскости. Момент этой пары равен .
Величина , равная геометрической сумме всех сил системы, называется главным вектором системы. Величину называют главным моментом системы относительно центра .
В результате получили, что при приведении произвольной плоской системы сил к какому – либо центру , получаем два вектора: - главный вектор системы и - главный момент системы относительно центра .
Здесь следует отметить, что главный вектор системы не зависит от центра приведения, т.к. все силы переносятся параллельно самим себе, а главный момент системы зависит от центра приведения, т.к. при изменении центра приведения плечи у сил будут меняться.
|
|
Рассмотрим теперь, к каким простейшим видам можно привести плоскую систему сил.
23
1. Если для данной системы сил , а , то она приводится к одной паре с моментом . Причем в этом случае величина не зависит от центра приведения, т.к. иначе мы получили бы, что одна и та же система сил заменяется разными, не эквивалентными друг другу парами, что невозможно.
2. Если для данной системы сил , то она приводится к равнодействующей.
Рассмотрим два случая.
а) , . В этом случае система сразу заменяется равнодействующей, которая в данном случае будет равна главному вектору системы и проходить через точку .
б) , . В этом случае система также заменяется равнодействующей, которая тоже будет равна главному вектору системы, но проходить она будет не через точку , а через точку . Покажем, что это действительно так и определим положение точки . Пусть в результате приведения, система привилась к главному вектору и главному моменту относительно центра (рис. 27а). Пару сил изобразим силами и , причем эти силы подбираем таким образом, чтобы у нас выполнялись равенства: , (рис. 27б). Затем отбрасываем силы и , как уравновешенные, получаем, что система заменяется равнодействующей , но проходящей через точку (рис. 27в). Положение точки определится соотношением .
3. Если для данной системы сил и , то она находится в равновесии.