2015-06-04
740
Выделим в «абсолютно» покоящейся жидкости произвольные точки 
и 
с координатами 
и 
(рис. 2.9). Удалив из трубок с запаянными верхними концами воздух, погрузим их отвесно в жидкость так, чтобы нижние открытые их концы совпали с точками 
и 
.
Под действием разности давлений жидкость в трубках поднимется до точек 
и 
. Давление в этих точках полагается равным нулю (хотя в действительности оно будет несколько выше нуля за счет упругости паров жидкости и остаточного воздуха в концах трубки).
Рис.2.9. Закон распределения давления
в «абсолютно» покоящейся жидкости
Применим основное уравнение гидростатики (2.10) к точкам 
и 
.
и 
- это высоты столбов жидкости в трубках, измеренные относительно точек 
и 
. Таким образом, точки 
и 
лежат в одной горизонтальной плоскости. Высота для любой точки жидкости над плоскостью 
равна сумме высот
. (2.18)
В итоге приходим к выводу, что каждый из членов уравнения (2.18) представляет собой некоторую высоту, которым присвоены определенные названия:
- геометрическая (или нивелирная) высота;
- 
- высота полного гидростатического напора.
Геометрический смысл основного уравнения гидростатики. Сумма геометрической 
и пьезометрической высоты 
равна полному гидростатическому напору 
и есть величина постоянная для всех точек данной покоящейся массы жидкости. Пьезометрическая высота 
(а с ней и гидростатическое давление 
) может изменяться только ха счёт соответствующего изменения геометрической высоты 
, т.е. при увеличении 
уменьшается 
, и наоборот.
