Пусть жидкость находится в абсолютном равновесии в поле земного тяготения, т.е. когда на жидкость действует только сила тяжести , а ось направленавверх (рис. 2.7).
Рис. 2.7. Равновесие в поле земного тяготения
Запишем проекции единичных массовых сил на оси координат
, и .
Подставим эти значения в основное уравнение гидростатики .
Следовательно, для этого частного случая равновесия жидкости получим
. (2.13)
Но произведение , где - удельный вес жидкости.
Делая подстановку и деля обе части уравнения (2.13) на запишем уравнение в следующем виде
После интегрирования будем иметь
. (2.14)
Или обозначив эту сумму через , получим
(2.15)
Уравнение (2.15) представляет собой основное уравнение гидростатики, полученное путем интегрирования дифференциального уравнения Эйлера.Это и есть закон распределения давления в «абсолютно» покоящейся жидкости: чем меньше координата , т.е. чем глубже погружена та или иная точка, тем больше давление в этой точке.
Закон распределения гидростатического давления (2.15) может быть представлено в другой форме. Определим постоянную интегрирования , используя граничные условия для точки , лежащей на свободной поверхности, т.е. и . Подставляя эти значения в (2.14), находим
|
|
.
Подставив в уравнение (2.14), получим
,
или . (2.16)
Заменив в уравнении (1.16) , где - глубина расположения точки, найдем
, (2.17)
где - абсолютное давление; - давление на свободной поверхности; - избыточное гидростатическое давление в рассматриваемой точке.
Как ясно из формул (2.16) и (2.17), гидростатическое давление линейно зависит от глубины погружения : чем больше глубина , тем больше давление в данной точке.
Этот линейный закон распределения давления может быть изображен графически в виде эпюр абсолютного или избыточного давления (рис.2.8).
а – абсолютного; б - избыточного
Рис. 2.8. Эпюры гидростатического давления