Тогда формулы для косо намагниченного шара приобретут вид

(7.4)

(7.5)

Рис. 7.5. Кривые Z, Н и Т над косонамагниченным шаром

Если учесть, что Ψ= 90 – J, то при сопоставлении с формулой (6.21) обнаруживаем, что ΔТ и Z_кос выражаются одинаковыми формулами. Формулы (7.4) и (7.5) можно представить в виде

Z_к = Z_в cos Ψ₀ - H_в sin Ψ_0,

Н_к = Z_в sin Ψ₀ + H_в cos Ψ_0.

Приводим графики функций Z, Н и Т (рис.7.5) над косонамагниченным шаром.

На основании разложения графиков Z_к и Н_к можно получить графики Z_в и Н_в. Для этого необходимо знать эпицентр шара. Если относительно эпицентра найти полусуммы и получить разности, то можно убедиться, что полусумма равна Z _в и полуразность ‑ Н _в.

и , (7.6)

Рассмотренный способ разложения графиков аномалий при косой намагниченности на графики при вертикальной намагниченности применим для тел, симметричных относительно плоскости, перпендикулярной оси х, когда графики Z_в симметричные, а Н_{в .} ‑ антисимметричные.

Основная трудность заключается в определении положения эпицентра. Если по геологическим данным достоверность определения вызывает сомнение, то задачу можно решить путем подбора. Графики полусумм и полуразностей в наилучшей степени удовлетворяют требуемым условиям, они могут быть использованы для определения эпицентра геологического объекта.