Метод эквивалентных токов

Этот метод применяется только для объёмных электродов. Он основан на замене электрода фиктивным распределением конеч­ного числа сторонних точечных источников , (), которые располагаются в области, занимаемой электродом. При этом полный ток, вытекающий с поверхности электрода S, будет ра­вен

Потенциал в произвольной точке р поверхности электрода от сторонних токов , расположенных в точках q_i, определяет­ся как

(4.7)

Распределение сторонних точечных источников в объёме электрода выбирают таким образом, чтобы априори или посред­ством расчёта потенциала по формуле (4.7) найти максимальное U_max и минимальное значения U_mjn потенциала на поверхности электрода при выбранном законе распределения . Тогда двухсторонние оценки сопротивления растеканию электрода можно получить по формуле

Пример 4.5. Дадим двухсторонние оценки сопротивления рас­теканию уединённого электрода в форме куба с ребром а. Для этого разместим внутри объёма, занимаемого кубом, 8 сторонних точечных источников тока с равными интенсивностями I_i = I/8 (i = 1...8) (рис.4.22), где I — суммарный ток, стекающий с поверх­ности электрода. Координаты расположения токов даны в табл.4.1.

Таблица 4.1