Векторні хвилі. Поляризація

Нехай деяка векторна величина (наприклад, швидкість , напруженість електричного поля або напруженість магнітного поля і т.п.) є функцією координат і часу. Обмежимося випадком плоскої недеформованої хвилі .

Якщо вектор перпендикулярний до напрямку поширення хвилі (тобто до осі ), хвиля називається поперечною, якщо вектор паралельний напряму поширення, хвиля називається поздовжньою. У загальному випадку вектор має і подовжню і поперечну складові.

Випадок поздовжньої векторної хвилі мало відрізняється від випадку скалярної хвилі. Замість вектора тут можна розглянути скаляр .

Окремим випадком поперечної хвилі є той, коли вектор має в усіх точках простору однаковий і постійний в часі напрямок. Маючи, наприклад, вісь вздовж цього напрямку, зміну вектора можна описати завданням скаляра . Але цей випадок принципово відрізняється від скалярної хвилі, так як різні напрями, перпендикулярні до напрямку її поширення не є рівноправними між собою (наприклад, напрямки вздовж осей і ).

Розглянемо більш загальний випадок поперечної хвилі. Назвемо синусоїдальною поперечною хвилею таку, яка описується рівняннями:

, (8.29)

де постійні.

Відповідними перетвореннями виразів (8.29) можна довести, що кінець вектора при фіксованому описує еліпс (рис.8.4), рівняння якого має вигляд:

. (8.30)

Рисунок 8.4 – Графік ілюстрації еліптичної поляризації

У цьому випадку говорять, що синусоїдальна поперечна хвиля еліптично поляризована. Зокрема, якщо , , то еліпс (8.30) стає колом і тоді говорять, що хвиля поляризована по колу. У кожен момент часу кінці вектора , пов'язані з різними точками будь-якої прямої, паралельної осі , розташовані по гвинтовій лінії. Зі зміною часу ця гвинтова лінія переміщується вздовж осі не обертаючись і не деформуючись (рис. 8.5, б). Тут же легко зрозуміти «ліву» і «праву» поляризації.