2015-10-14
348
Для плавно изменяющегося потока вязкой жидкости, движущейся от сечения 1 к сечению 2, уравнение Д. Бернулли имеет вид:
, (2.5)
где 
и 
– расстояние от центров тяжести сечений 1 и 2 до произвольно выбранной горизонтальной плоскости сравнения; 
и 
– давление в центрах тяжести живых сечений 1 и 2; 
и 
– средние скорости потока движущейся жидкости в рассматриваемых сечениях; 
и 
– коэффициенты Кориолиса (коррективы кинетической энергии), учитывающие неравномерность распределения местных скоростей по живому сечению потока жидкости. При турбулентном режиме движения 
, а для ламинарного режима 
; 
– потери напора на преодоление сил сопротивления при движении потока от сечения 1 до сечения 2.
Для потока реальной жидкости уравнение Д. Бернулли является уравнением баланса энергии с учетом ее потерь. Заметим, что теряемая энергия не исчезает бесследно, а лишь превращается в другую форму (тепловую), т. е. теряется потоком безвозвратно.
Потери напора 
, отнесенные к единице длины, представляют собой гидравлический уклон
|
|
|
, (2.6)
где 
– гидравлический уклон, 
– расстояние между сечениями 1–1 и 2−2.
