В нерелятивистском приближении уравнения (5) сводятся к следующим уравнениям:
. (6)
Их можно рассматривать в этом случае как систему линейных неоднородных дифференциальных уравнений первого порядка относительно вектора , которой можно придать следующий вид:
, (7)
где вектор – тензор, дуальный вектору . Общее решение соответствующей системы однородных уравнений можно записать в матричном виде
, (8)
где – некоторый постоянный вектор. Тогда частное решение неоднородной системы (7) ищется в виде
. (9)
При подстановке (9) в (7) для векторной функции имеем:
. (10)
Для того, чтобы произвести интегрирование в (10), необходимо найти .
По определению,
. (11)
Так как тензор удовлетворяет характеристическому уравнению
,
то, вводя единичный вектор , направленный вдоль вектора индукции магнитного поля, и группируя в правой части (11) слагаемые с четными и нечетными степенями, можно получить, что
(12)
Соответственно,
(12')
Подставляя (12) в (10), можно найти векторную функцию :
. (13)
Тогда общее решение уравнения (7) с учетом (12') после некоторых преобразований запишется следующим образом:
|
|
. (14)
Второе начальное условие (3) позволяет определить постоянный вектор . С учетом (12) будем иметь
(15)
где – циклическая частота кругового движения нерелятивистской частицы в магнитном поле.
Интегрирование (15) по времени дает параметрическое уравнение траектории нерелятивистской частицы, движущейся в произвольных постоянных и однородных электрическом и магнитном полях:
(16)
Интерпретация этого общего решения (15), (16) зависит от конкретных начальных условий и взаимной ориентации векторов и . Тем не менее, из (15), (16) можно усмотреть, что в любом случае под действием электрического и магнитного полей происходит дрейф заряженной частицы с начальной скоростью и постоянным ускорением с одновременным движением по окружности с циклической частотой w и радиусом
. (17)
Т.е. траектория движения нерелятивистской заряженной частицы представляет собой круговую спираль, которая растягивается, либо сжимается в зависимости от направления векторов , и , а также значения t – t 0.