Интерференция света в тонких пленках. В природе часто можно наблюдать радужное окрашивание тонких пленок, возникающее в ре­зультате интерференции света

В природе часто можно наблюдать радужное окрашивание тонких пленок, возникающее в ре­зультате интерференции света, отраженного двумя поверхностями пленки.

Пусть на плоскопараллельную прозрачную пленку с показателем преломления п и толщиной d под углом i падает плоская монохроматическая волна. На поверхности пленки в точке О луч разделится на два: частично отразится от верхней поверхности пленки, а частично преломится. Преломленный луч, дойдя до точки С, частично преломится в воздух (п ₀ = 1), а частич­но отразится и пойдет к точке В. Здесь он опять частично отразится и преломится, выходя в воздух под углом i. Вышедшие из пленки лучи 1 и 2 когерентны, если оптическая разность их хода мала по сравнению с длиной когерентности падающей волны. Если на их пути поставить собирающую линзу, то они сойдутся в одной из точек Р фокальной плоскости линзы. В результате возникает интерференционная картина, которая опреде­ляется оптической разностью хода между интерферирующими лучами.

Оптическая разность хода, возникающая между двумя интерферирующими лучами от точки О до плоскости АВ,

где показатель преломления окружающей пленку среды принят равным 1, а член ± l ₀/2 обусловлен потерей полуволны при отражении света от границы раздела. Если п > n ₀, то потеря полуволны произойдет в точке О и вышеупомянутый член будет иметь знак минус; если же п < n ₀, то потеря полуволны произойдет в точке С и l ₀/2 будет иметь знак плюс. В точке Р будет интерференционный максимум, если и минимум, если

Интерференция, как известно, наблюдается, только если удвоенная толщина пластинки меньше длины когерентности падающей волны.

1. Полосы равного наклона (интерференция от плоскопараллельной пластинки). интерференционная картина в плоскопараллельных пластинках (пленках) определяется величинами l ₀, d, п и i. Для данных l ₀, d, и n каждому наклону i лучей соответствует своя интерференционная полоса. Ин­терференционные полосы, возникающие в результате наложения лучей, падающих на плоскопараллельную пластинку под одинаковыми углами, называются полосами равного наклона. Полосы равного наклона локализованы в бесконечности.

2. Полосы равной толщины (интерференция от пластинки переменной толщины). Интерференционные полосы, возникающие в резуль­тате интерференции от мест одинаковой толщины, называются полосами равной толщины. Полосы равной толщины локализованы вблизи поверхности клина. Если свет падает на пластинку нормально, то полосы равной толщины локализуются на верхней поверхности клина.

Кольца Ньютона. Кольца Ньютона, являющиеся классическим примером полос равной толщины, наблюдаются при отражении света от воздушного зазора, образованного плоскопараллельной пластинкой и соприкасающейся с ней плосковыпуклой линзой с большим радиусом кривизны. Параллельный пучок света падает нормально на плоскую поверхность линзы и частично отражается от верхней и нижней поверхностей воздушного зазора между линзой и пластинкой. При наложении отраженных лучей возникают полосы равной толщины, при нормальном падения света имеющие вид концентрических окружностей. где d— ширина зазора. Выражения для радиусов m -го светлого кольца и m -го темного кольца соответственно Измеряя радиусы соответствующих колец, можно (зная радиус кривизны линзы R) определить l ₀ и, наоборот, по известной l ₀ найти радиус кривизны R линзы.Все рассуждения былипроведены для отраженного света. Интерференцию можно наблюдать и в проходящем свете, причем в данном случае не наблюдается потери полуволны. Следовательно, оптическая разность хода для проходящего и отраженного света отличается на l₀/2, т.е. максимумам интерфере­нции в отраженном свете соответствуют минимумы в проходящем, и наоборот.