Сила сопротивления движению шара в воздухе направлена противоположно его скорости и зависит от сложным образом ([8], см. работу № 1.6). При медленном движении шара диаметром сила сопротивления пропорциональная скорости
, (8.23)
где - динамическая вязкость воздуха, 18,1 мкПа×с. Применимость этой формулы Стокса ограничена значениями числа Рейнольдса
. (8.24)
При более точном рассмотрении движения жидкости вдали от шарика К. Осееном было получено следующее выражение для силы, применимое при
. (8.25)
При колебаниях маятника шар движется с переменной скоростью, поэтому при вычислении числа Рейнольдса в качестве скорости можно использовать среднее за полупериод, в течение которого шар движется в одном направлении
,(8.26)
где - амплитуда линейных смещений математического маятника. Для уменьшения значений в данной работе необходимо использовать возможно большую длину нити и возможно меньший диаметр .
Скорость движения шара (сферы) на нити, (см. рис. 8.1),) связана с угловой скоростью
, (8.27)
где вектор направлен из точки подвеса в центр сферы. Сила сопротивления направлена противоположно вектору скорости , поэтому ее момент относительно оси вращения
. (8.28)
С использованием математической формулы для двойного векторного произведения
, (8.29)
и перпендикулярности векторов и получим выражения для вектора момента сил сопротивления
. (8.30)
и проекции этого момента на ось
. (8.31)
С учетом сопротивления воздуха уравнение (8.5) изменится
, (8.32)
или для малых углов уравнение
, (8.33)
. (8.34)
Это уравнение является примером общего уравнения свободных затухающих колебаний
, (8.35)
со значениями параметров
, , (8.36)
для математического маятника с длиной нити
, .. (8.37)
Решения уравнения (8.46) в случае слабого затухания, представляют собой затухающие колебания
, (8.38)
с циклической частотой
, (8.39)
периодом
, (8.40)
и убывающей по экспоненциальному закону амплитудой
. (8.41)
Затухающие колебания характеризуют следующие величины:
1) время релаксации и время уменьшения амплитуды вдвое
, ; (8.42)
2) декремент затухания – отношения амплитуд двух последовательных колебаний, соответствующих моментам времени, отличающимся на период
; (8.43)
3) логарифмический декремент затухания
, (8.44)
где - число колебаний, совершаемых за время уменьшения амплитуды в раз, которое можно выразить через число колебаний, совершаемых за время уменьшения амплитуды вдвое
; (8.45)
4) добротность
. (8.46)
В модели (8.47) логарифмический декремент затухания и числа , являются постоянными.