Истечение жидкости через отверстие при переменном напоре представляет значительный практический интерес, т.к. именно оно обычно наблюдается при опоражнивании какой-либо емкости или при перетоке жидкости из одного резервуара в другой при затопленном отверстии между ними. Такой случай возможен и при изменении давления над свободной поверхностью жидкости закрытого резервуара, из которого происходит истечение.
При изменении напора во времени изменяются параметры потока (расход, скорость, давление). Поэтому истечение жидкости из резервуара при переменном напоре представляет один из случаев неустановившегося движения. Как следствие этого уравнение Бернулли (см. п.5), полученное для установившегося движения, в общем случае непригодно. Однако при истечении ив резервуара большой площади Sp через отверстие, насадок или трубу с площадью сечения So<< Sp в открытое пространство или другой резервуар также большой площади уровни в резервуарах изменяются медленно. В этом случае ускорения струи малы, скорость изменяется заметно, только если процесс продолжителен.
Имеет место квазиустановившееся течение, т.е. течение, когда за небольшой промежуток времени течение практически не отличается от установившегося. При этом локальные силы инерции пренебрежимо малы.
При расчете параметров квазиустановившихся потоков принято время процессов разбивать на бесконечно большое число малых интервалов dt и в верхних пределах каждого интервала считать движение установившимся и пользоваться уравнением Бернулли (рис.5.16).
Рассмотрим схему истечения, представленную на рис. 7.4.
Рис. 7.4. Схема истечения через малое отверстие
при переменном напоре
Поперечное сечение резервуара меняется по высоте, т.е. Sp = f (z), но изменение происходит плавно.
Истечение из этого резервуара происходит через малое отверстие в дне. Площадь сечения отверстия равна Sо. Давление на поверхности жидкости в резервуаре равно р1, a на выходе из отверстия – р2 и в общем случае .
Основной задачей, решаемой в этом случае, является определение времени опоражнивания резервуара от уровня Н1 до Н2.
Обозначив через z переменную высоту уровня жидкости в резервуаре, отсчитываемую от дна, и взяв бесконечно малый отрезок времени dt, можем записать следующее уравнение объемов
,
где Sp dz - объем воды, вытекающий из резервуара (знак минус
означает, что с уменьшением z объем вытекшей жидкости увели-чивается; dz - изменение уровня в резервуаре за время dt;
Q - расход жидкости через отверстие, определяемый по формуле (7.5).
Отсюда имеем .
Тогда будет . (7.13)
Получить решение этого уравнения можно в том случае, если известна зависимость Sp = f (z).
Проинтегрируем это выражение по z от H1 до H2 для частного случая, когда Sp = const.
Опуская промежуточные выкладки получим
.
В случае полного опоражнивания резервуара H2 = 0.
Тогда ,
где W - полный объем резервуара; Qmax - максимальный расход жидкости в начале истечения при H1.
Следовательно, время полного опоражнивания резервуара в два раза больше времени истечения того же объема жидкости при постоянном напоре, равном первоначальному.
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1. Запишите формулы для средней скорости в сжатом сечении и для расхода при истечении через малое незатопленное отверстие с острой кромкой.
2. Может ли коэффициент скорости быть меньше единицы, или равен единице, быть больше единицы?
3. Изменяются ли значения коэффициента расхода при истечении через затопленные отверстия по сравнению с незатопленными?
4. Что называется внешним цилиндрическим насадком? Какие явления объясняют его повышенную пропускную способность по сравнению с малым отверстием с тонкой кромкой?
5. Как зависят расчетные коэффициенты при истечении через различные насадки от числа Рейнольдса?
6. Какие допущения приняты при рассмотрении истечения жидкости при переменном напоре?
7. Влияют ли геометрические параметры сосудов на конечные результаты расчета? Если влияют, то какие именно и каким образом?