Из выражения (7.5) коэффициент расхода равен

или .

Это значит, что коэффициент расхода есть отношение действи­тельного расхода к тому расходу Q* = S₀V_и, который имел бы место при отсутствии сжатия струи и сопротивления. Величина Q* не явля­ется расходом при истечении идеальной жидкости, т.к. сжатие струи будет иметь место и при отсутствии гидравлических потерь.

Коэффициенты сжатия струи , скорости _o и расхода _o зависят, в первую очередь, от типа отверстия, а также как и все безразмерные коэффициенты в гидромеханике, от основного критерия гидродинами­ческого подобия для напорных течений - числа Рейнольдса.

При истечении воды и воздуха, когда обычно имеет место разви­тый турбулентный режим движения, можно принимать  = 0,6 - 0,64; 0,06; _o= 0,97 - 0,98 и тогда _o = 0,6 - 0,63.

На практике часто приходится иметь дело не со свободным исте­чением жидкости, а с истечением в пространство, заполненное этой же жидкостью (рис. 7. 2). Такой случай называется истечением под уровень, или истечением через затопленное отверстие. В этом случае вся кинетическая энергия струи теряется на вихреобразование, как при внезапном расширении.

Запишем уравнение Бернулли для участка, ограниченного сечениями 1-1 и 2-2 (рис. 7. 2), где скорости будем считать равными нулю:

,

где V – скорость истечения в сжатом сечении;  - потери напора на отверстии; ξ₀ - коэффициент потерь, имеющий примерно такое же значение, что и при истечении в атмосферу.

Составляющая  является потерей напора, связанной с внезапным

Рис. 7.2 Схема истечения под уровень расширением струи от сжатого
состояния до сечения во втором резервуаре