Силовое воздействие инструмента на заготовку вызывает в ней напряженное состояние.
3.1 |
(3.1)
Полное напряжение разложим на составляющие – нормальную σn и касательную τ. Из треугольника МАВ (рис. 3.1) находим
(3.2)
Следовательно, напряжения на любой площадке N, произвольно наклонной к оси стержня, можно найти однозначно, если известны напряжения σ и угол φ, определяющий положение площадки. Поставим задачу в общем виде. Пусть в теле, нагруженном заданной системой нагрузок, в координатных площадках, проведенных через точку М, действуют известные напряжения σx, σy, σz, τxy, τyz, τzx, τxz, τzy, τyx (рис. 3.2). В окрестности точки М проведем плоскость АВС, нормаль к которой n образует с координатными осями x, y, z углы, косинусы которых ax, ay, az соответственно. Определим напряжение , действующее в площадке АВС.
Из равновесия сил найдем уравнения, определяющие компоненты напряжения и полное напряжение в площадке АВС:
(3.3)
3.2 |
(3.4)
Наконец, касательное напряжение τ в площадке АВС можно найти:
. (3.5)
Если заданы напряжения в координатных площадках, проведенных через рассматриваемую точку М, то по уравнениям (3.3) можно однозначно определить напряжение , действующее в любой площадке, положение которой задано направляющими косинусами . Это означает, что для характеристики напряженного состояния в точке М необходимо и достаточно задать девять величин: σx, τxy, τxz,σy, τyx, τyz, σz, τzx, τzy. Таким образом, приходим к следующему выводу.
Напряженное состояние в точке – это физическая величина, для количественной характеристики которой необходимо и достаточно задать девять чисел (напряжения в координатных площадках), которые в совокупности образуют тензор напряжений
. (3.6)
Числа σx, τxy, τxz и другие называются компонентами тензора напряжений. Знаки нормальных напряжений σx, σy, σz устанавливаются так: напряжение, растягивающее элемент, считается положительным (например, σx, σy, σz на рис. 3.2) сжимающее – отрицательным.
Компоненты тензора напряжений могут быть числами или функциями. В первом случае тензор характеризует напряженное состояние тела в точке, во втором – напряженное состояние тела в целом. Тензор можно разложить на два тензора:
где
(3.7)
Тензор называется шаровым. Его компоненты – среднее напряжение: Тензор называется девиатором напряжений. Важная особенность девиатора напряжений состоит в том, что его первый инвариант тождественно равен нулю. Величина , пропорциональная второму инварианту девиатора напряжений, называется
(3.8)
интенсивностью напряжений и определяет переход тела в первое предельное состояние.
Главные напряжения.
Возвратимся к рассмотрению рис. 3.1 и формулы (3.2). Если φ=0, то в площадке действует только напряжение σn=σ, а касательное τ обращается в нуль. Площадку АВС (рис. 3.2) можно расположить в пространстве так, что касательные напряжения в ней обратятся в нуль, а будут действовать только нормальные. Площадки, по которым действуют только нормальные напряжения, называются главными площадками; напряжения в главных площадках – главными напряжениями; координаты оси, перпендикулярные к главным площадкам,- главными осями тензора напряжений. Чтобы определить главные напряжения в площадке АВС, необходимо решить кубическое уравнение
. (3.9)
Здесь
Уравнение (3.9) имеет три корня σn1, σn2, σn3. Доказано, что все корни действительные. Эти корни – главные напряжения. Обозначим их так, чтобы . Определив численные значения главных напряжений, можно найти положение соответствующих им главных осей и главных площадок. В главных осях тензор напряжений приводится к виду
(3.10)
Его называют тензором главных напряжений.
По физическому смыслу задачи главные напряжения должны быть одинаковы независимо от того, в какой координатной системе рассматривается напряженное состояние тела. Поэтому и коэффициенты уравнения (3.10) должны быть одинаковыми. Следовательно,
Эти коэффициенты называются инвариантами тензора напряжений . Таким образом, напряженное состояние можно задать в любой координатной системе x, y, z тензором .