1. Треугольник токов
I φ I P
I a
|
2. Треугольник проводимостей:
y φ b = b C – b L g
|
2. Треугольник мощностей (подобен треугольнику напряжений)
S φ Q = Q C – Q L
p | P – активная мощность Q – реактивная мощность S – полная мощность |
В случае , цепь носит индуктивный характер;
I P < 0
b < 0
Q < 0.
Резонанс токов
Резонанс токов – это физическое состояние цепи с параллельным соединением активного, индуктивного и ёмкостного элементов при полной компенсации реактивных составляющих тока.
i
i a i L i C
~ u R L C
| Физическое условие резонанса I L = I C Рабочее условие резонанса b L = b C |
|
|
Установить в электрической цепи режим резонанса можно изменением частоты ω, индуктивности L или ёмкости С.
Частота при резонансе
Волновая диаграмма
u, i a, i L, i C
i C i a i L i a = i u i p = 0
0 –π/2 π/2 π 3/2π 2π ωt
| Векторная диаграмма
I C
I a = I
U φ = 0
I L
|
Особенности цепи при резонансе
1. По отношению к генератору цепь выступает как цепь с чистоактивной проводимостью
Это наименьшее значение проводимости.
Треугольник проводимостей g = y b = 0.
2. В момент резонанса ток достигает минимального значения
3. Реактивная мощность при резонансе равна 0.
Q = Q C – Q L = 0, т.к. Q C = U·I C = Q 2 = U · I L
Полная мощность равна активной.
Треугольник мощностей P = S Q = 0.
4. Если реактивные проводимости b L и b C больше активной g, то токи, проходящие через реактивные элементы, превышают ток в неразветвлённой части цепи.
Если b L> g, то I L и I С > I a = I.
Резонансные кривые
Это графики зависимости различных параметров цепи от частоты, или от ёмкости, или от индуктивности.
I, I a, I L, I C, φ
I C
I
I a
I L
|
|
ω
ω0 φ
XC<XL XC>XL – ёмкостный характер цепи
индуктивный характер цепи
Параллельное соединение реальной катушки и конденсатора с потерями
i
i 1 i 2
R1 R2 ~ u
L1 C2
| Для расчёта такой цепи используют метод проводимостей, согласно которому последовательное соединение элементов заменяют эквивалентным параллельным. |
1 ветвь:
i 1
R1
~ u
L1
| I 1a U I 1L I 1 Раскладываем на два перпендикулярных направления. Последовательное соединение заменяем параллельным. |
i 1 i 1а i 1L g 1 b L1
| I 1a = Ug 1 I 1L = U·b L1 Определим параметры g 1 и b L1 эквивалентной схемы. , с другой стороны I 1a = Ug 1 |
Следовательно, для того, чтобы замена была эквивалентной, активная проводимость 1-й ветви
где Z 1 – полное сопротивление первой ветви .
,
С другой стороны .
Следовательно, при эквивалентной замене индуктивная проводимость 1-й ветви .
Аналогичные рассуждения можно сделать для 2-й ветви электрической цепи и заменить последовательное соединение
i 1
R2 С2
| эквивалентным параллельным |
i 2
g 2 b C2
|
|
в которой
g 2 – активная проводимость 2-й ветви
R2 – активное сопротивление
Z2 – полное сопротивление 2-й ветви. .
– ёмкостная проводимость 2-й ветви;
– ёмкостное сопротивление;
Z2 – полное сопротивление 2-й ветви .
Единица измерений проводимостей – Сименс (Си).
Таким образом, вычислив параметры, мы получили эквивалентную схему:
i
i 1 i 2
i 1а i 1L i 2а i 2С ~u g 1 b L1 g 2 b С2
| Определить составляющие тока можно по формулам: I 1a = Ug 1 I 2a = Ug 2 I 1L = U·b L1 I 2С = U·b С2 Токи ветвей: |
Векторная диаграмма
I 2C I 2 I 2a I 1a I a U I P I I 2c I 1L I 1 | I a = I 1a + I 2a I P = I 2C – I 1L По модулю: |
Порядок построения векторной диаграммы:
1.
2.
3.
4.
5.
6. I P = I 2C – I 1L
7.
8.
9.
Литература
1. Лоторейчук Е.А. Теоретические основы электротехники. М. Форум, Инфра–М, 2006.
2. Евдокимов Ф.Е. Теоретические основы электротехники. М. изд. Центр «Академия», 2004.
|
|