Уравнение баланса удельных энергий в потоке

Н _ср1 = Н_ср2 + Σh_п,

где Н_ср1 = N₁/Q_G и Н_ср2 = N₂/Q_G,

Σh_п = N_П/Q_G,    - суммарная потеря полного напора на участке между рассматриваемыми сечениями. Записав это уравнение в величинах напора, получим

Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости:

         (6.8)

От уравнения Бернулли для элементарной струйки идеальной жидкости это уравнение отличается четвертым членом в правой части - потерей полного напора и коэффициентами Кориолиса, учитывающим неравномерность распределения скоростей. Скорости, входящие в это уравнение, являются средними скоростями в первом и втором  сечениях потока.

Это уравнение Бернулли применимо не только для жидкостей, но для газов при условии, что скорость их движения значительно меньше скорости звука.

Графически уравнение можно представить  диаграммой (рис.6.4.) подобно уравнению Бернулли для идеальной жидкости с учетом потерь напора. Потери напора вдоль потока возрастают.

Рис.6.4.Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости.

Уравнение Бернулли для струйки идеальной жидкости  - это  закон сохранения удельной механической энергии.

Уравнение Бернулли для потока реальной жидкости - уравнение баланса удельной энергии с учетом потерь.

Энергия, теряемая жидкостью на рассматриваемом участке течения,   превращается в тепловую форму энергии.

Хотя удельная теплоёмкость жидкостей велика и  тепловая энергия непрерывно рассеивается, повышение температуры рабочей жидкости в гидросистемах бывает значительным. Процесс преобразования механической энергии в тепловую необратим.