Пусть несвободная материальная точка M массой m
движется под действием активной силы тогда:
Pa (рисунок 8.1),
Рисунок 8.1 где (- ma) = Ф
ma = Pa + N. (8.1)
Запишем выражение (8.1) в виде:
Pa + N + (- ma) = 0,
– сила инерции, равная по модулю произведению массы
точки на ее ускорение (Ф = ma) и направленная в сторону, противоположную ускорению.
Тогда получим принцип д’Аламбера для несвободной материальной точки:
Pa + N + Ф = 0. (8.2)
В любой момент движения материальной точки, действующие на нее, активная сила и реакция связи уравновешиваются условно приложенной силой инерции.
Для механической системы
При движении механической системы геометрическая сумма активных сил, реакций и условно приложенных сил инерций равна нулю:
å Pa + å N + å Ф = 0, (8.3)
где
å Pa
i i i
–
|
|
|
å Ni – геометрическая сумма реактивных сил (реакций связей), возникающих от действия активных сил, Н;
å Фi
– геометрическая сумма условно приложенных сил инерций, Н.
Принцип д’Аламбера – это условный, формальный прием, позволяющий рассматривать задачи динамики методами статики.
Рисунок 8.2
При поступательном движении (рисунок 8.2 а) прикладывается только сила инерции Ф, равная по модулю:
Ф = ma.
При вращательном движении (рисунок 8.2 б), относительно оси проходящей через центр масс тела, прикладывается только момент сил
инерций
M Ф, направленный противоположно e и равный произведению
момента инерции тела ускорение e тела:
JO, относительно оси O его вращения, на угловое
|
При плоскопараллельном движении (рисунок 8.2 в) прикладываются сила инерции (к центру масс тела) и момент сил инерций, направленные противоположно ускорениям и равные:
Ф = maC;
|
где
aC – ускорение центра масс тела,
м/с2;
JC – момент инерции тела относительно центральной оси,
перпендикулярной плоскости движения тела,
кг × м2.