2020-06-30
109
Оптическая разность хода Δ двух световых волн
Δ = L 2 – L 1,
где L – оптическая длина пути световой волны; L = nl. Здесь l – геометрическая длина пути световой волны в среде с показателем преломления n.
Оптическая разность хода Δ световых волн, отраженных от верхней и нижней поверхностей тонкой плоскопараллельной пластинки, находящейся в воздухе:
где d – толщина пластинки; α – угол падения лучей. Слагаемое λ/2 обусловлено изменением фазы световой волны при отражении волны от среды с бóльшим показателем преломления (оптически более плотной среды). В проходящем свете отражение световой волны происходит от оптически менее плотной среды и дополнительной разности фаз не возникает, поэтому для проходящих лучей слагаемое λ/2 в выражении для Δ будет отсутствовать.
Условие максимумов интенсивности света при интерференции
где m = 1,2,3,...
Условие минимумов интенсивности света при интерференции
где m = 1, 2, 3,...; R – радиус кривизны линзы.
Радиусы светлых колец Ньютона в отраженном свете (или темных в проходящем)
|
|
|
где m = 1, 2, 3,...; R – радиус кривизны линзы.
Радиусы темных колец Ньютона в отраженном свете (или светлых в проходящем)
Дифракция света
Положение минимумов освещенности при дифракции от щели, на которую нормально падает пучок параллельных лучей, определяется условием
где а – ширина щели; φ – угол дифракции; λ – длина волны падающего света.
Условие главных максимумов интенсивности при дифракции света на дифракционной решетке (свет падает на решетку нормально)
где d – период решетки (постоянная решетка); φ – угол дифракции (угол между направлением падающих на решетку лучей и дифрагированных лучей); m – номер максимума.
Радиус зоны Френеля с номером m (для плоского фронта волны)
где b – расстояние от фронта волны до точки наблюдения; m – номер зоны.
Поляризация света
Закон Брюстера
tg i Б = n 21,
где i Б – угол Брюстера, т.е. угол падения, при котором отраженная от диэлектрика световая волна является полностью плоскополяризованной;
n 21 – относительный показатель преломления.
Относительный показатель преломления n 21 равен отношению абсолютного показателя преломления второй среды к абсолютному показателю преломления первой среды:
