1) Из (2) и (3) следует, что .
2) Из (8) следует, что или , или . Поскольку , то получаем . Тогда . Знак минус соответствует повороту осей на 1800, и вследствие изотропности пространства это не имеет физического смысла. Выбираем .
3) Поскольку в уравнения (6)-(10) входят справа или , или , то они удовлетворяются тождественно и интереса не представляют.
Осталось три уравнения:
Из уравнения (5) находим: .
Подставляем в (4):
Þ Þ .
Полученное подставляем в (1):
Þ Þ
Þ Þ
(знак плюс выбираем из физических соображений – изотропия пространства).
Отсюда сразу находим закон преобразования пространственных координат:
; ; .
Подставляем значение в уравнение (4):
.
Делим на и находим :
Þ
.
Подставляем полученное значение и А1 в ранее полученное выражение (5) и находим :
Þ
.
Находим закон преобразования временной координаты:
.
Итак, получены преобразования Лоренца:
K K’ | K’ K |
Обычно вводят обозначения . Тогда:
|
|
K K’ | K’ K |
Преобразования Лоренца обеспечивают инвариантность уравнений Максвелла при переходе от одной ИСО к другой.
При « преобразования Лоренца переходят в преобразования Галилея (), т. е. удовлетворяют принципу соответствия.
Примечание Уравнение Шредингера неинвариантно относительно преобразований Лоренца |
Следствия из преобразований Лоренца
Следствие 1
Относительность длины
Рассмотрим некоторую линейку (масштаб), неподвижную в движущейся системе отсчета .
РИС. 4п-1
Длина этой линейки в системе :
, - так называемая собственная длина линейки.
Какова длина этой же линейки в системе , т.е. какую длину этой линейки измерит наблюдатель, находящийся в неподвижной системе отсчета ?
Воспользуемся преобразованиями Лоренца:
Положения концов линии - это события, поэтому в системе нужно задать координаты событий:
- положение одного конца линейки,
- положение другого конца линейки.
Величина может считаться длиной линейки (масштаба) в том, и только в том случае, если пространственные координаты обоих концов определяются одновременно, т.е. , или .
Рассмотрим это положение подробнее. Для этого разберем пример.
Пример
Измерение длины движущегося поезда.
РИС. 4п-2
1) Собственную длину измеряем непосредственно в поезде путем протягивания мерной ленты через все вагоны и паровоз.
2) Измеряем длину поезда из неподвижной системы координат K.
а) Пусть в момент измерено положение хвоста поезда ; в момент времени измерено положение головы поезда . Однако за время поезд прошел расстояние . Поэтому кажущаяся его длина в неподвижной системе отсчета .
|
|
РИС. 4п-3
б) Другая последовательность измерений.
Пусть в момент фиксируется положение головы поезда , в момент времени фиксируется положение хвоста поезда .
.
РИС. 4п-4
Если интервал, промежуток времени , достаточно велик, то можно получить абсурдный результат .
Общий вывод
Пространственной длиной масштаба (или просто длиной масштаба) называется величина при условии, что пространственные координаты концов его определялись одновременно.
Итак, длина масштаба, измеренная из неподвижной системы отсчета при условии : Þ
Длина масштаба в системе в направлении движения меньше его собственной длины в системе . Это явление называется лоренцовым сокращением длины.
Поскольку сокращение происходит только в направлении движения тела, его объем есть .
Движущееся тело сплющивается в направлении движения.
Вывод Длина, линейный размер, объем не являются понятиями абсолютными, они относительны, они зависят от того, в какой системе отсчета они измеряются. |
Следствие 2
Относительность промежутков времени
Если часы находятся в точке , то преобразование времени:
.
Пусть в неподвижной системе отсчета прошел некий промежуток времени: начало , конец , интервал .
Тогда в движущейся системе отсчета:
.
Поскольку , то всегда .