Пусть линейная цепочка состоит из атомов двух сортов с массами m1 и m2, т.е. одномерная решетка с базисом 2 (рис. 5.6) (Ge, Si, A3B5 и др.). Пусть коэффициент квазиупругой силы b всюду одинаков. Тогда уравнения движения обоих сортов атомов:
(5.20)
(5.21)
Решение этих уравнений будем искать в виде:
(5.22)
Подставляя (5.22) в (5.21) и (5.20), получаем:
(5.23)
Эта система имеет решение относительно А 1 и А 2, если детерминант ее равен нулю, т.е.
(5.24)
Так как eika + e–ika = 2 Cos ka; 1 – Cos ka = 2Sin2(ka /2), то
(5.25)
, (5.26)
где
;
Рис. 5.6. Линейная цепочка двух разных атомов
Таким образом, существует два корня уравнения (5.23):
оптич. (5.27)
акустич. (5.28)
Проанализируем оптическую и акустическую моды колебаний. Частоты колебаний при q = 0:
; (5.29)
Каждому значению l (k) соответствуют две моды колебаний (два значения).
Из (5.22) и (5.23) для k = 0:
|
|
(5.30)
Все атомы колеблются в фазе.
(5.31)
Атомы смещаются в противофазе (рис.5.7).
Рис. 5.7. Акустические и оптические колебания разных атомов
При малых k @ 0 можно считать и, разлагая корни (5.27) и (5.28) в ряд дважды, получим:
, (5.32)
т.е. с ростом k wоп уменьшается квадратично.
,
Для акустических колебаний:
(5.33)
ф ак = гр ак = зв
Оптические колебания меняют электрический дипольный момент заряженных атомов, что ведет к поглощению или испусканию ИК-излучения.
При kmax = p/ a из (5.27) и (5.28):
(5.34)
Спектры акустических и оптических колебаний показаны на рис. 5.8. Возможно появление зоны запрещенных энергий (частот).
Рис. 5.8. Спектр колебаний линейной цепочки атомов с базисом 2
Краткие выводы
1) Колебания однородной струны характеризуются непрерывным спектром энергий от 0 до ¥ и непрерывным изменением k от 0 до ¥. w = × k.
2) В одноатомной линейной цепочке устойчиво существует набор нормальных дискретных мод для (первой зоны Бриллюэна).
3) Нормальные частоты первой зоны Бриллюэна периодически повторяются через . Граница зоны Бриллюэна определяется lmax = 2 a, тогда как lmin = 2 L (длина цепочки).
4) На границе зоны Бриллюэна гр = 0 (стоячая волна). периодичность свойств является следствием граничных циклических условий Борна-Кармана и периодического расположения атомов в цепочке.
5) В одномерной решетке с базисом распространяется два типа колебаний: акустические (в фазе) и оптические (в противофазе). При k = 0 wак = 0, wоп = wо.
|
|