Эффективная добавка (dэ)
Находящийся в критическом состоянии реактор в результате добавления к активной зоне отражателя становится надкритическим. Чтобы, сохраняя k∞, перевести реактор в критическое состояние, необходимо уменьшить размеры его активной зоны. Таким образом, критические размеры активной зоны реактора с отражателем всегда меньше, чем соответствующие размеры реактора без отражателя.
Распределение нейтронов вблизи границы раздела формируется перетечками из одной среды в другую. Поскольку отражателями нейтронов, как правило, служат материалы с малым сечением поглощения нейтронов и их диффузионные свойства резко отличаются от свойств активной зоны, то вблизи неоднородности нарушается пропорциональность между потоками быстрых и тепловых нейтронов и переменные r и E в Ф(r, Е) не разделяются.
По мере удаления от границы в глубину активной зоны влияние потока из отражателя уменьшается и распределение нейтронов по пространству и энергии приближается к форме, зависящей только от параметров самой активной зоны Такое распределение называют асимптотическим. В энергетических реакторах области, где справедливы такие распределения, относительно велики. В связи с этим рассмотренная выше теория реактора без отражателя служит некоторой основой и для теории реактора с отражателем.
|
|
Итак, окружение активной зоны реактора бесконечно-толстым слоем хорошего замедлителя, называемого отражателем, даёт возможность уменьшить критические размеры активной зоны и, тем самым, добиться экономии ядерного топлива и конструкционных материалов.
Вопрос: намного ли отражатель уменьшает критические размеры активной зоны?
Определение:
Поэтому на основании данного определения величина эффективной добавки:
dэ = R' - Rаз (9.2.1)
Здесь R' и Rаз, см - критические радиусы активной зоны без отражателя (в вакууме) и при применении отражателя соответственно.
Или через вертикальные критические размеры - высоты критической активной зоны без отражателя (Н') и с отражателем (Наз):
dэ = Н'/2 - Наз/2 (9.2.2)
Таким образом, найдя величину dэ, можно ответить на вопрос о выигрыше в компактности активной зоны, получаемом за счёт применения отражателя.
Зависимость величины dэ от толщины отражателя.
Отражатели в ядерных реакторах конструируются, как правило, из того же материала, который служит в качестве основного замедлителя в их активных зонах.
До сих пор речь шла о гипотетическом отражателе бесконечной толщины. Но, разумеется, никому не придёт в голову оснащать активную зону реактора отражателем, скажем, двухметровой толщины ради сокращения её размеров на 5-10 см. Здравомыслящий человек постарается вначале выяснить, как зависит dэ от толщины отражателя, а затем уже станет думать, стоит ли овчинка выделки.
|
|
Особенно важен ответ на вопрос об эффективной толщине отражателя для транспортных и исследовательских реакторов, где выигрыш в размере активной зоны на 20 см оборачивается уменьшением веса всей установки на десятки тонн.
То, что эффективность действия отражателя (которая оценивается величиной dэ) зависит от толщины отражателя (По), очевидно. В самом деле, если активная зона лишена отражателя (По = 0), то dэ = 0; если же активная зона окружена отражателем бесконечной толщины, то нужно ожидать, что при отражателе такой толщины значение эффективной добавки будет иметь наибольшую величину (dэmax); при промежуточных значениях По должна существовать какая-то зависимость эффективной добавки от толщины отражателя из данного материала - dэ = f (По).
Предположим, имеются две критические активные зоны одинакового состава - без отражателя и с отражателем конечной толщины По.
В обоих случаях для среды активной зоны, а во втором случае - и для среды отражателя, можно записать волновое уравнение (Гельмгольца), для которого по конкретным (критическим) размерам и диффузионным характеристикам сред можно составить граничные условия, затем решить эти уравнения, найти в обоих случаях величины геометрического параметра активных зон и критические размеры их без отражателя и с отражателем. Разница критических полуразмеров первой и второй активных зон и даст величину эффективной добавки dэ(По1) при конкретной толщине отражателя По1.
С некоторыми допущениями эта задача решается не только в численном, но и в общем аналитическом виде, давая возможность получить следующее выражение:
(9.2.3)
где: Strаз и Stro, см-1 - величины транспортных макросечений сред активной зоны и отражателя соответственно;
Lo, см - длина диффузии в отражателе.
Прежде всего отметим, что величина эффективной добавки пропорциональна величине гиперболического тангенса от относительной (т.е. выраженной в длинах диффузии Lo) толщины отражателя.
Напомним, что собой представляет функция гиперболического тангенса. Самое простое её выражение - через экспоненциальные функции того же аргумента:
(9.2.4)
Наглядное представление об функции гиперболического тангенса thx даёт её график:
1.0
thx
0.5
0 1 2 х
Как видим, гиперболический тангенс - функция монотонная и возрастающая; с ростом х она асимптотически устремляется к своему предельному значению - единице. Но заметим, что практически (с менее чем 4%-ной погрешностью) она приближается к своему пределу уже при х = 2 (th2» 0.964).
Теперь о зависимости dэ(По). Понятно, что если построить график dэ по оси абсцисс в единицах длины диффузии в отражателе (то есть в относительных единицах По/Lо), то этот график, по существу, повторит кривую гиперболического тангенса в ином масштабе по оси dэ. Асимптотическим пределом величины dэ при По/Lо ® ¥ будет значение: (9.2.5)
dэ (По)
0 Lo 2Lо По
Зависимость эффективной добавки от толщины отражателя.
Вид этого графика свидетельствует о том, что величина эффективной добавки на 96.4% достигает своего предела уже при толщине отражателя:
По» 2Lо.
Возникает практический вопрос: стоит ли увеличивать толщину отражателя более этого значения, зная при этом, что уменьшение критических размеров активной зоны на 1 см достанется ценой увеличения массы самого отражателя приблизительно на 650 кг и массы корпуса ВВЭР - на 1300 кг? – Наверное, не стоит.