До конца удается решить задачу о погружении конуса. Если скорость погружения конуса постоянна (), то задача является автомодельной, т. е. в переменных и геометрия ее течения остается неизменной. Аналогичное свойство сохраняется и в случае . В силу автомодельности и . Тогда
(8.45)
Интегрирование дает
первое решение при 0<λ<1, второе при λ>1.
Как видим, коэффициент подпора воды зависит от угла заострения конуса (величины λ), причем таким образом, что при (тупой конус) влияние угла наиболее значительно, а при оно исчезает.
Если в качестве эквивалентного тела принять диск (случай сильно затупленных конусов), то коэффициент подпора становится не зависящим от угла заострения и равным . При эквивалентный эллипсоид вырождается в сферу и тогда .
Присоединенная масса эквивалентного эллипсоида вращения с учетом коэффициента подпора воды может быть выражена теперь через коэффициент
(8.46)
Переходя к оценке силового взаимодействия погружающегося тела с жидкостью, нужно отметить, что в основе расчета силы сопротивления лежит теорема о количестве движения, которую в рассматриваемом случае можно представить в виде
(8.47)
где Σ — поверхность твердого тела, в конкретном примере - конуса; S — поверхность свободной поверхности.
Согласно принятому допущению, интегрирование по Σ приведет к понятию присоединенной массы эквивалентного эллипсоида, принцип нахождения которой приведен. Остается оценить влияние свободной поверхности. Введем обозначение
(8.48)
С учетом того, что
; ;
выражение для силы FS приобретает вид
(8.49)
Или
(8.50)
где
(8.51)
Вычисление интегралов приводит к формулам
первое решение при , второе при
В случае эквивалентной сферы (λ=1)
(8.52)
В случае эквивалентного диска ks = 0.
Запишем теперь выражение для эффективной присоединенной массы:
(8.53)
где
(8.54)
Силу сопротивления, действующую на погружающийся конус со стороны жидкости, можно представить в виде
(8.55)
При выводе формул для , а следовательно, и для μэф использовалось свойство автомодельности течения около конуса, которое строго справедливо лишь при ; либо при . Однако при малых ускорениях , что характерно для стадии проникания, скорость приближенно можно считать зависящей от времени по произвольному закону. Поэтому приближенно справедливо выражение
(8.56)
В случае погружения с постоянной скоростью (= 0) сила сопротивления пропорциональна квадрату глубины погружения:
(8.57)
Если конус имеет конечную высоту и радиус его донного среза равен R, то сила сопротивления примет максимальное значение, когда свободная поверхность жидкости достигнет плоскости донного среза конуса. На рис. 8.7 приведены результаты численного расчета коэффициента сопротивления двух конусов (γ = 45° и γ= 30°) в зависимости от Н/R методом крупных частиц (сплошные линии). Как видим, увеличение угла заострения приводит к резкому возрастанию нагрузок и уменьшению времени нарастания максимальной нагрузки. На этом же рисунке кружочками обозначены результаты расчета по приведенной приближенной методике с использованием эквивалентного эллипсоида. На рис. 8.8 приведены расчетные значения kэф и экспериментальные данные различных авторов.
Рис. 8.7 Рис. 8.8
Приближенная методика охватывает весь диапазон углов γ, хотя при малых значениях γ наблюдается превышение расчетных значений над экспериментальными.